38, 1. Spangenberg: Erscheinlmgen an d. Grenze v. dünnen Objekten. 19 



Abbe sehen Theorie unternommen \Vurden, in gewisser Beziehung mit 

 diesen Erscheinungen verglichen werden. 



Die Änderung der an der Testplatte beobachteten Beugungs- 

 streifen bei Über- oder Unterkorrektion ist, wie oben schon erwähnt 

 wurde , der Änderung der Beugungsscheibchen analog , wie sie von 

 H. Siedentopf (17, S. 402, und Tfl. V) für Dunkelfeldbeleuchtung 

 beschrieben wurde. Diese Veränderungen werden dadurch verursacht, 

 daß infolge der Über- bzw. Unterkorrektion nicht mehr Kugelwellen, 

 sondern sogen, „nichtsphärische" Wellen das Bild erzeugen. Die 

 Brennlinie, die durch diese Deformation entstehen muß, hat bei aplana- 

 tischen Objektiven in der Umgebung der Achse z. B. die Gestalt 

 eines Kelches, der bei Überkorrektion in der Richtung der Licht- 

 bewegung, bei Unterkorrektion umgekehrt geölTnet ist. In welcher 

 Weise hierdurch die Änderung der Beugungserscheinungen bedingt 

 ist, hat K. PoTZGER (13) für den speziellen Fall der Unterkorrektion 

 untersucht. Ohne hierauf näher einzugehen, können wir sagen, daß 

 die Änderungen der Erscheinung an der Testplatte auf die gleiche 

 Ursache der Deformation der Wellen bei nicht richtiger Korrektion 

 zurückzuführen sind. Man hätte darin sogar eine weitere Möglich- 

 keit , mit ' der Testplatte den Korrektionszustand zu prüfen. Diese 

 Prüfung kann aber nicht so empfindlich sein, wie die übliche Prüfung 

 bei schiefer Beleuchtung und scharfer Einstellung, weil die ver- 

 gleichenden Beobachtungen nicht nebeneinander, sondern nacheinander 

 gemacht werden müssen. 



Es erhebt sich nun die Frage , wie sich die Erscheinungen an 

 der Grenze zweier farbloser Medien erklären. Eine theoretische Ab- 

 leitung der Intensitätsverteilung hierfür ist in gewisser Weise durch 

 den ebenfalls bei Lummer und Reiche (3 , § 23 und Abb. 47) be- 

 handelten Fall eines „endlichen Spaltes, dessen beide 

 Hälfte ngegeneinandereinekonstantePhasendifferenz 

 besitzen", gegeben. Die Grenze zweier sehr dünner, farbloser 

 Medien von verschiedener Lichtbrechung wirkt ja zunächst wie die 

 Mitte dieses Spaltes, indem die Wellen nach dem Durchgang durch 

 beide Medien gegeneinander eine konstante Phasendifferenz erhalten 

 haben, deren Betrag abhängig ist von der Differenz der Lichtbrechungs- 

 vermögen und der Dicke der durcheilten Schicht. Es ergibt sich 

 bei der theoretischen Behandlung, daß im Innern des Spaltes außer 

 in unmittelbarer Nähe seiner Mitte und seiner Ränder eine nahezu 

 konstante Helligkeit herrscht. Wir können also von den Erscheinungen 



an den Rändern in unserem Falle ganz absehen , weil sie auf die 



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