20 Spangenberg: Erscheinungen an d. Grenze v. dünnen Objekten. 38, 1. 



Helligkeitsverteilung iu der Mitte keinen Einfluß haben. Nun hat 

 aber die a. a. 0. Abb. 47 gezeichnete Intensitätskurve in der Mitte 

 die in Abb. 4 wiedergegebene Gestalt. Sie zeigt nach außen ab- 

 klingende Intensitäten und eine der bei unseren Beobachtungen ge- 

 messenen gleiche Abnahme der Abstände der Minima. Die a. a. 0. 

 gegebene Diskussion der Lichtintensitäten zeigt auch, daß die Lage 

 der Minima nicht abhängig sein kann von der PhasendifFereuz (d. h. 

 bei uns also von der Differenz der Brechungsexponenten), wohl aber 

 von der Wellenlänge (wie beobachtet wurde). 



Jedoch ist diese Kurve symmetrisch nach beiden Seiten. Es 

 ist ja aber auch bei der theoretischen Ableitung kein reelles Okjekt 



zur Erzeugung der Phaseudifferenz angenommen worden. Es brauchte 

 infolgedessen nicht berücksichtigt zu werden , daß die infolge der 

 Beugung bereits deformierte Welle durch die Einflüsse einer relativen 

 Über- oder ünterkoi'rektion des Objektives in Wirklichkeit weiter 

 beeinflußt werden muß. (Auf die enge Verknüpfung von 

 Beugung und sphärisclier Aberration bei der Bildentstehung überhaupt 

 hat schon E. Abbe eindringlich hingewiesen [1] S. 106). Die ver- 

 schiedene Lichtbrechung zweier sich begrenzender Medien muß aber 

 stets auf den beiden Seiten ihrer' Grenze eine verschiedene Beein- 

 flussung des Korrektionszustandes verursachen, so daß selbst, wenn 

 das Objektiv für das eine Medium (gegebenfalls samt Deckglas) richtig 

 korrigiert wäre, für die andere Hälfte entweder Über- oder Unter- 

 korrektion vorhanden sein müßte. Dadurch müssen zweifelsohne 

 ähnliche Beeinflussungen der Beugungserscheinuugen entstehen, wie 



