38, 1. Spangenberg-, Erscheinungen an d. Grenze v. dünnen Objekten. 21 



sie oben bei den Beugungsscheibchen im Ultramikroskop oder bei 

 unseren Beobachtungen an der Testplatte beschrieben wurden. 



Hierzu kommt, daß, nach Untersuchungen G. B. Airys (4, S. 247) 

 über die Inteusitätsverteilung an Brennlinien, das Maximum der 

 Helligkeit nicht auf der geometrischen Brennlinie selbst liegt, sondern 

 an der äußeren Seite ihrer Konvexität. Anscheinend haben wir in 

 diesen Umständen die Ursache der Unsymmetrie der Beugungs- 

 erscheiuuug zu erblicken. Herr Prof. H. Siedentopf, dem ich meine 

 Beobachtungen zeigte, hatte die Güte bei Gelegenheit verschiedener 

 Besprechungen über den Gegenstand mir diesen Hinweis zu geben, 

 wofür ich ihm an dieser Stelle meinen Dank aussprechen möchte. 

 Um die Richtigkeit dieser Annahme zu erhärten, bedürfte es genauerer 

 Prüfungen oder eingehenderer theoretischer Untersuchungen, die nicht 

 unsere Aufgabe sein können. Herr Prof. H. Siedentopf, der darauf- 

 hin selbst Versuche in dieser Richtung unternommen hat, wird diese 

 demnächst mitteilen. Sie können als Bestätigung dieser Auffassung 

 angesehen werden. 



Auf mancherlei andere interessante Einzelheiten kann hier nicht 

 eingegangen werden. Doch ist besonders auf zwei Punkte hinzuweisen. 

 Die theoretische Ableitung für einen Spalt mit konstanter Phasen- 

 differenz erfordert, daß eine Intensitätsänderung an der Sprungstelle, 

 d. h. für uns eine Abbildung der Grenze, nicht erfolgt, wenn die Phasen- 

 ditferenz (5 = 0,/i, 2 2, 3 2 usw. ist. Ferner muß das Hauptmiuimum 



1 3 /t b ). 

 in der Mitte seinen größten Wert haben, wenn (3 = -j, — , -^ • •• usw., 



und für dazwischen liegende Werte von ö ist dieser Wert geringer. 

 Oftenbar haben wir hierin die Erklärung für die Farbenerscheinungen 

 zu suchen, die wir oben S. 12 an den 0. Minima beobachtet hatten. 

 Für eine oder einige Wellenlängen des weißen Lichtes ist dann kein 

 oder nur ein wenig intensives 0. Minimum zustande gekommen, während 

 für andere Werte von / gerade die maximalen Werte des 0. Minimums 

 erreicht sind. Dadurch, daß für eine oder einige Wellenlängen keine 

 Interferenz d. h. keine Abbildung zustande kommen kann, wird not- 

 wendigerweise eine Färbung bedingt. Betrachten wir daher solche 

 Grenzen im homogenen Licht, so beobachten wir in der Tat eine 

 veränderliche Intensität des 0. Minimums , wenn die beobachtete 

 Grenze keilförmig an Dicke abnimmt. Bisweilen konnte ein fast 

 völliges Verschwinden wahrgenommen werden. Bei größerer Dicke 

 der Grenze tritt aus anderen Gründen die gewöhnliche schwarze Ab- 

 b'ldung wieder ein. 



