22 Spangenberg: Erscheinungen an d. Grenze v. dünnen Objekten. 38, 1. 



Ferner soll besonders auch im Hinblick auf die letzterwähnten 

 Erscheinungen noch auf die mannigfachen Beziehungen unserer Beu- 

 gungsstreifeu zu den von Quincke (14) an ebenso dünnen keilförmigen 

 Lamellen in anderer Weise beobachteten hingewiesen werden. Die 

 Intensitäten dieser Streifen nehmen nach außen ebenso ab, wie auch 

 ihre Abstände. Bei einer bestimmten Dicke der Lamelle sind sie 

 am deutlichsten und verschwinden an anderen Stellen, wenn der 

 Gangunterschied der gegeneinander verzögerten Wellen gerade /, 2/, 

 3A usw. beträgt, vollkommen. Der Ort der Interferenzen ist eben- 

 falls der gleiche , wenn statt Luft ein anderes Medium als zweite 

 Komponente der Grenze gewählt wird. 



Auffällig ist schließlich auch die Analogie der Erscheinungen 

 bei Betrachtung mit dem Mikroskop, die Quincke S. 327 beschreibt. 

 „Nähert man ein Mikroskop allmählich der Jodsilbergrenze, so sieht 

 man in dem Augenblick die verschiedenen Minima mit der Grenze 

 zusammenfallen, wo das Mikroskop auf die Grenzlinie deutlich ein- 

 gestellt ist. Bei weiterem Nähern erscheinen die Minima wieder, 

 aber in umgekehrter Reihenfolge. Die äußeren Minima erscheinen 

 auf der Seite des Lamellenrandes , auf der früher die inneren er- 

 schienen, und umgekehrt." 



c) Erklärung von Eigenschaften der B e e k e sehen Linie. 



Haben wir hiermit die beobachteten Interferenzstreifen, wie die 

 unsymmetrische Lichtverteilung innerhalb der Streifensysteme A und B 

 erklären können, so erhellt aus den oben S. 11 angestellten Beob- 

 achtungen, wie bei weit geöffneten Beleuchtungskegeln, bei Benutzung 

 des Kondensors schon bei geringer Öffnung der Irisblende, als Rest 

 der Streifensysteme schließlich eine die schwarzen Umrisse der Ab- 

 bildung der Grenze begleitende Lichtvermehrung sich ergibt, die in 

 der Tat alle Eigenschaften der Becke sehen Linie hat. Die bekannte 

 Veränderlichkeit ihrer Intensität mit der Differenz der Brecliungs- 

 exponenten ist aus folgender Überlegung erklärlich. Beobachten wir 

 z. B. die Grenzen verschieden dicker Kristalle gegen ein bestimmtes 

 Medium, so wird der Grad der Korrektionsveränderung bei dickeren 

 Kristallen beträchtlicher sein, als bei dünneren. Dementsprechend 

 beobachtet man auch an den dünnsten Kristallen eine geringere Un- 

 symmetrie der Streifensysteme, die in diesem Falle fast der sym- 

 metrischen Abb. 4 entsprechen , und bei zunehmender Dicke eine 

 wachsende lutensitätsvermehrung auf der Seite des höher licht- 



