210 Köhler: Untersuchungen üb. d. Verhalten einig. Kompensatoren. 38, 3. 



erzielt, soll nur Aufschluß über die optische Orientierung der Präparate 

 geben, insbesondere über die Lage der Schwingungsebenen der beiden 

 senkrecht zueinander schwingenden, mit der größeren und der klei- 

 neren Geschwindigkeit sich fortpflanzenden Wellen. Dazu genügt aber 

 auch schon eine einfache Abstufung der Helligkeit. Im Bereich der 

 niedersten Polarisationsfarben, des dunklen Grau I, ist man auch bei 

 Beleuchtung mit weißem Licht lediglich auf solche Helligkeitsände- 

 rungen angewiesen, weil die Farben in diesem Falle zu versagen 

 beginnen. Bestimmt mau in solchen Fällen die Lage der beiden 

 Schwinguugsebenen mit dem Glimmerplättchen Grau I, das in dieser 

 Zeitschrift Bd. 38, S. 29 — 42 empfohlen wurde, so zeigt eine Zunahme 

 der Helligkeit das „Steigen" der Polarisationsfarbe oder die Additions- 

 lage von Objekt und verzögerndem Plättchen an, eine Abnahme aber 

 ein „Fallen", oder die Subtraktionslage beider. Anders verhält sich 

 jedoch das bekannte Gipsplättchen Rot I bei mikrophotographischer 

 Aufnahme. Macht man die Aufnahme auf orthochromatischer Platte 

 bei gelbgrünem Licht, z. B. mit dem Zettnow sehen Lichtfilter, so 

 wird die Subtraktionsfarbe Gelb durch die größere Helligkeit, die 

 Additionsfarbe Blau durch die geringere Helligkeit angezeigt. Also 

 gerade umgekehrt, wie bei dem Glimmerplättchen Grau L Das sind 

 aber nicht die einzigen Möglichkeiten. Einen Wegweiser auf diesem 

 nicht ohne weiteres zu übersehenden Gebiet sollen die folgenden 

 Betrachtungen geben. 



Wir gehen von dem Verhalten eines Gips oder Quarzkeils aus, 

 der zwischen gekreuzten Nikols mit monochromatischem Licht von 

 der absoluten Wellenlänge l beleuchtet wird. Er befinde sich in 

 der Diagonalstellung, so daß also seine beiden Hauptschwingungs- 

 ebenen mit den Schwingungsebenen der Nikol Winkel von 45° bilden. 

 Er weist die bekannten, schmalen schwarzen Streifen auf, die 

 an denjenigen Stellen liegen, wo die Dicke gerade so groß ist, daß 

 der Gangunterschied der beiden senkrecht zueinander gerichteten 

 verschieden schnell fortgepflanzten Schwingungen gleich oder einem 

 gan'zen Vielfachen einer Wellenlänge l ist. Ganz allgemein ist die 

 Amplitude A der aus dem Analysator austretenden Welle durch die 

 Gleichung . 



gegeben, in der a die Amplitude der aus dem Polarisator austretenden 

 Schwingung bedeutet, mn ist der halbe „Phasenwinkel", wo m das 

 Verhältnis des Gangunterschieds 7^ zur Wellenlänge l an derjenigen 

 Stelle des Keils bedeutet, an der die beiden Komponenten der be- 



