38, 3. Köhler: Untersuchung'en üb. d. Verhalten einig. Kompensatoren. 219 



der Drehung gleich, ist, gerade umgekehrt, wie bei der ersten Versuclis- 

 anordnung. 



Läßt man den Polarisator stehen, und dreht statt dessen den Ana- 

 lysator, so zeigt sich die beschriebene Erscheinung nicht. Die Streifen 

 bleiben an ihrem Ort und werden nur blasser. Wenn S^ und S^ 

 Winkel von 45^ miteinander bilden, sind die Streifen vollkommen 

 verschwunden und der Keil ist gleichmäßig hell, und wenn S^ und S^ 

 parallel geworden sind, sind wieder schwarze Streifen aufgetreten, 

 die genau in der Mitte zwischen den ursprünglich vorhandenen liegen. 

 Bei diesem Versuch bleibt eben das Glimmerplättchen vollkommen 

 wirkungslos, und es tritt nur diejenige Erscheinung auf, welche 

 für diesen stetigen Übergang von gekreuzten zu parallelen Nikols 

 wohlbekannt ist. 



Dagegen kann man die bei den beiden ersten Versuchsreihen 

 beobachteten Ergebnisse auch durch Drehen des Analysators, bei 

 ruhendem Polarisator erzielen, wenn man das ^/^ A Glimmerplättchen 

 zwischen Gipskeil und Analysator in einer der beiden Auslöschungs- 

 lagen anordnet. Die Regel, daß die Streifen nach dem dicken Ende 

 des Keils wandern, wenn man die Schwingungsebene des drehbaren 

 Nikols zunächst in die Quadranten dreht, die A;* des Gipskeils ent- 

 halten, gilt auch hier, wenn zu Anfang die Nikols gekreuzt und k 

 des ^/^ A Glimmerplättchens und die Schwingungsebene des drehbaren 

 Nikols parallel waren. 



Die Bedingungen, unter denen an einer Stelle des Gipskeils 

 ein schwarzer Streifen auftritt, lassen sich mit Hilfe der Fresnel sehen 

 Intensitätsformel ableiten. G. Friedel hat a. a. 0. eine andere Ab- 

 leitung gewählt, ich ziehe aber, der Analogie mit anderen Erschei- 

 nungen wegen, die folgende vor. Die Fresnel sehe Intensitätsformel 

 lautet — vgl. Th. Liebisch, Physikalische Kristallographie, Leipzig 

 1891: 



/= (f [cos^;^ -|- cos 2 (y* — ■/) ^^^ 2 y sin 2 (y* — cp) sin^ mn 



— sin 2 (y* — x) cos 2 y sin 2 ((p* — (p) sin^ m^Ti 



— sin 2 (y* — x) sin 2 (f cos^ (y* — y)sin^(m -\- m*) ji 

 -\- sin 2 (9)* — x) sin 2 (f sin^ {(f^- — (f) sin^ (m — m*) ji] 



In dieser Form gilt sie für den Fall, daß wie Abb. 6 zeigt, die 

 Winkel x^ ^ "^d y=^ von der Polarisationsebene ^ des Polarisators 

 aus gemessen werden, und daß x den Winkel der Polarisationsebene % 

 des Analysators, (p den Winkel der Polarisationsebene ^^ der ge- 

 schwinderen Welle in dem einen Plättchen und y* den Winkel der 



