220 Köhler: Untersuchungen üb, d. Verhalten einig. Kompensatoren. 38,3. 



Polarisationsebene ^^^ der geschwinderen Welle in dem anderen Plätt- 

 chen mit der Ebene ^ bedeutet. Dieselbe Gleichung gilt aber in 

 unveränderter Form auch dann noch, wenn die Winkel von der auf ^ 

 senkrechten Schwingungsebene 5^ des Polarisators aus gerechnet 

 werden, und wenn die Lage des Analysators und der beiden Plätt- 

 chen ebenfalls nicht durch Polarisationsebenen, sondern durch die 

 Schwingungsebenen S^ des Analysators und durch k und Ä:* die 

 Schwingungsebenen der langsameren Welle in beiden Plättchen, be- 

 stimmt wird. Dieser Fall ist ebenfalls in der Abb. 6 dargestellt, 

 und zwar ohne daß irgendwie die Lage der Nikols und der Plätt- 

 chen geändert worden wäre. Sj^ und *S'2 sind die Schwingungsebenen 

 der Nikols und k und ä;* sind die Schwingungsebenen der lang- 

 sameren Welle in den beiden Plättchen, die mit den Polarisations- 

 ebenen ^1 und §1* der geschwinderen Wellen zusammenfallen. 

 Zur Unterscheidung sind die Bezeichnungen der Schwingungsebenen 

 und deren Winkel in Klammern gesetzt. Man erkennt ohne weiteres 

 aus dieser Abbildung, daß x "iid 93* — (p unverändert geblieben 

 sind. Dagegen sind die auf die Polarisationsebenen bezogenen Winkel 

 (f und y* — ;^ um 90*^ kleiner als die auf die Schwingungsebenen be- 

 zogenen Winkel ((p) und (y*) — %• Daher haben sin 2 (p und sin 2 

 (y* — X) einerseits und sin 2{(f) und sin 2 [(9)*) — x] andererseits 

 entgegengesetzte Vorzeichen, und das gleiche gilt für deren Kosinus. 

 Da aber in jedem Summanden des Klammerausdrucks diese Um- 

 kehrung des Vorzeichens bei zwei Faktoren eintritt, so bleiben die 

 Vorzeichen der ganzen Summanden unverändert. Es ist darum auch 

 nicht nötig, die veränderten Bezeichnungen {(f) und (y*) usw. in die 

 obenstehende Gleichung einzuftihren. Sie ist in dieser unveränderten 

 Form auch in der oben angezogenen Mitteilung über das Glimmer- 

 plättchen Grau I benutzt worden. 



Die besondere Lage der Schwingungsebenen bei unserer Versuchs- 

 anordnung stellt nun Abb. 7 dar. Die Bezeichnungen sind dieselben 

 wie in Abb. 6. k sei die Schwingungsebene der langsameren Welle 

 in dem ^/^ k Glimmerplättchen, k* die entsprechende Schwingungs- 

 ebene im Gipskeil, und S^ sei die Schwingungsebene des Polarisators. 

 Die Amplitude der vom Polarisator einfallenden, parallel «S\ schwingen- 

 den V/elle ist a. Die Intensität I wird nun, wie die Versuche zeigten, 

 für gewisse Drehungswinkel (f und an gewissen Stellen des Keils, 

 wo ein bestimmter Gangunterschied r=uf* X vorhanden ist, gleich 0, 

 denn die Mitte der schwarzen Streifen ist völlig dunkel. Wenn Licht 

 von endlicher Schwingungsweite a einfällt, so kann / den Wert 



