38,3. Köhler: Untersuchungen üb. d. Verhalten einig. Kompensatoren. 221 



nur annehmen, wenn der Klammerausdruck der FRESNELschen In- 

 tensitätsgleichung wird. Entwickelt man nun die Gleichung, die 

 man durch Nullsetzen der Klammer enthält, nach denjenigen beiden 

 Größen (j> und m*7r, welche die Drehung des Polarisators und den 

 Gangunterschied F am Orte des dunklen Streifens darstellen, und 

 berücksichtigt dabei, daß — bei den oben beschriebenen besonderen 

 Versuchsbedingungen — Z ^ ^ ~1~ ^^^ 2 (y* — x) "= — 90", 

 2 (y* — y) = 90" und Dl = ^/^ ist, so erhält man nach einer 

 Reihe von Umformungen die einfache Gleichung 



1 := cos (2 y -|- 2nr''n). 

 Bei endlichen Werten von (f und m*, wie sie bei den Versuchen 

 vorliegen, kann sie nur erfüllt sein, wenn 



M)k 



(Si)-^X) 



6. 



7. 



2y + 2w*7r = 



d. h, der Winkel zwischen den Schwingungsebenen S^ des Polarisators 

 und k des ^/^ l Plättchens und der halbe „Phasenwinkel" an dem 

 Orte des dunklen Streifens auf dem Gipskeil sind entgegengesetzt 

 gleich. Das entgegengesetzte Vorzeichen bedeutet, daß einer Ab- 

 nahme des halben Phasenwinkels m*7r, also einer Verschiebung des 

 schwarzen Streifens nach dem dünnen Ende des Keils ein Wachsen des 

 Winkels (f entspricht, d. h. eine Drehung, bei der die Schwingungs- 

 ebene 8-^ aus der angenommenen Nullage {S^ -|f ^) iii denjenigen Qua- 

 dranten gelangt, welcher die Schwingungsebene g* der geschwinderen 

 Welle im Gipskeil enthält, und umgekehrt. Die Beziehungen zwischen 

 Rechnung und Versuch sind, was die Bestimmung des Drehungssinnes 

 angeht, etwas verwickelt, weil bei der Rechnung nach der FRESNEL- 

 schen Formel die Winkel alle auf die Schwingungsebene S^ des 



