222 Köhler: Untersuchungen üb. d. Verhalten einig. Kompensatoren. 38, 3. 



Polarisators, die als fest gilt, bezogen werden; bei dem Versuch 

 aber liegt gerade diese Schwingungsebene nicht fest, sondern wird 

 gedreht. 



Selbstverständlich erklärt diese Überlegung nicht nur das Auf- 

 treten der dunklen Streifen an der Stelle, wo 7^* = m* A ist, sondern 

 auch da, wo F* = (w* -f n) X ist, wobei n jede ganze Zahl be- 

 deuten kann. 



Aus dieser Beziehung zwischen (f und m^n erklärt sich also 

 in einfachster Weise das merkwürdig gleichmäßige Wandern der 

 Streifen. Es entsprechen sich die Drehungswinkel, die halben Phasen- 

 winkel und die Gangunterschiede so, wie folgende Zusammenstellung 

 übersichtlich zeigt: 



Die Drehungswinkel (f gehen nur bis n oder 180«, weil bei dieser 

 Drehung ja die Anfangslage der Schwingungsebene S^ wieder er- 

 reicht wird. 



Wenn sich der Polarisator über einer Kreisteilung dreht, wie 

 G. Friedel empfiehlt, so kann der Beobachter an dieser unmittelbar 

 den Gangunterschied ablesen, der an derjenigen Stelle des Keils 

 vorhanden ist, an welcher die Mitte des schwarzen Streifen liegt: 

 z. B. in hundertel Wellenlängen, wenn der Halbkreis in 100 gleiche 

 Teile geteilt wäre. 



Geht man von der Beleuchtung mit monochromatischem grünem 

 Licht zu einer anderen Farbe über, so ändert sich bei der Anfangs- 

 stellung — Schwingungsebene des Polarisators parallel der Schwin- 

 gungsebene k des ^/^ Glimmerplättchens — zunächst nur der Streifen- 

 abstand in der bekannten Weise. Der Abstand a zweier benachbarter 

 schwarzer Streifen, von Mitte zu Mitte gemessen, ist 



a = cot a 



n*k — n*g ' 



wenn a der Winkel an der Schneide des Keils, A« die Wellenlänge 

 des monochromatischen Lichtes in Luft und n^^. der Brechuugsexponent 

 der langsameren und n*^ der Brechungsexponent der geschwinderen 

 Welle in dem Keil ist. Denn es ist die Verzögerung 7^*, wenn d* 

 die Dicke an einer Stelle des Keils ist, 



jT* = d* {n'*i — n*g). 



