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Dippel: Mikrographische Mittheilungen. 



I, 1. 



Fall erforderlich wird, dass c^ grösser als Cj . cos i. Denu wäre dieses 

 letztere Product gleich oder kleiner als e^ — womit selbstverständ- 

 lich auch für das in Frage kommende, aus den Verbindungslinien der 

 drei Maxima p ^ q^^ g., t^es Beugungsspectrums gebildete Dreieck 

 El cos i < £2 sein müsste — so würde an Stelle des spitzen Winkels, 

 welcher der Seite Zy des Dreiecks p Qi q^ gegenüber liegt , ein rechter 

 oder stumpfer Winkel treten und die kleinere numerische Apertur, welche 

 für die Auflösung des engeren Streifensystemes mit dem Abstand s, der 

 Einzelspectren genügt, auch für die Sichtbarmachung der beiden Streifen- 

 systeme ausreichend erscheinen. 



Die gesuchte numerische Apertur 

 (:= a) wird nun, wie aus der beistehenden 

 Figur ersichtlich ist , dargestellt durch 

 das lineare Maass des Radius der Aus- 

 trittspupille (des Oeffnungsbildes), welche 

 die drei Maxima p, qy, qo in sich auf- 

 nimmt, d. h. des Radius eines dem Drei- 

 ecke pqi q-i umschriebenen Kreises, und 

 da der Winkel i dem halben zu der — 

 die dritte Seite des Dreiecks bildeuden 

 — Sehne £3 gehörigen Centriwinkel ^ gleich ist, so ist nach einem 

 bekannten trigonometrischen Satze : 



£3 



r = 



2 sin i 



also, weil gemäss der sogenannten Cosinusregel: 



£1 



2 sin i 



Nun ist einerseits der Radius der in der hinteren Brennebene des 

 Objectivsystems gelegenen Austrittspupille nach den Sätzen auf Seite 199 

 des Handbuches bestimmt durch die Gleichung : r = a . f (f = Brenn- 

 weite des Objectivs). Andrerseits lassen sich die Seiten £1 und £_, 



des Dreiecks pq^ q^ ausdrücken durch die Quotienten — * — und — —^ 



da die in der Austrittspupille gemessene lineare Entfernung je zweier 

 Maxima des Beugungsspectrums einer Streifung — und zwar völlig un- 

 abhängig von der Richtung des Lichteinfalles — allgemein gegeben 

 ist durch die Gleichung: 



