37,3. Köhler: Methoden z. Prüfung d. Lichtbrechung v. Flüssigkeiten. 195 



das Auftreten eines dunklen Zwischenraumes zwischen den Teilen 

 des Kegels, in der Austrittspupille des Objektivs zu beobachten 

 und zu numerischen Bestimmungen zu verwerten. 



Es verstellt sich von selbst, daß man auf die gleiche Weise 

 auch den Fall erörtern kann, daß die Grenze beider Substanzen nicht 

 genau senkrecht, der Achse des Mikroskops parallel, liegt, sondern 

 geneigt ist. Rückt das obere Ende der Grenzfläche nach der Seite 

 des höher brechenden Mittels, so zeigt eine Darstellung des Strahlen- 

 verlaufs im Hauptschnitt, entsprechend den Abb. 8 und 9, daß die 

 Strahlen um die schiefe Grenzfläche sich ungefähr ähnlich verteilen, 

 wie in Abb. 9 um die senkrechte. Rückt das obere Ende der Grenz- 

 fläche aber nach dem dünneren Mittel herüber, so ähnelt die Ver- 

 teilung der Strahlen mehr der in Abb. 8. 



Die Farben, die man bei weißem Licht beobachtet, erklären sich 

 nach Ambronn ^ aus dem verschiedenen Betrag der Dispersion bei festen 

 Körpern und Flüssigkeiten. Dieser Umstand hat zur Folge , daß, 

 wenn die Brechungsexponenten beider für Strahlen einer mittleren 

 Wellenlänge gleich sind, der feste Körper für die kurzen, die Flüssig- 

 keit für die längeren Wellen den niedrigeren Brechungsexponenten 

 hat. Infolgedessen sind die Bilder der Grenze , die die einzelnen 

 Wellenlängen jede für sich erzeugen, verschieden. Diejenigen, welche 

 von den kurzen Wellen herrühren, haben z. B. bei hoher Einstellung 

 den hellen Streifen auf der Seite der Flüssigkeit, den dunklen über 

 dem festen Körper, diejenigen aber, welche von den langen Wellen 

 erzeugt sind, zeigen umgekehrt den hellen Streifen über dem festen 

 Körper und den dunklen über der Flüssigkeit. Für die mittleren Strahlen 

 verschwinden die Streifen mehr und mehr. Die Farben entstehen in- 

 folge additiver Mischung dieser verschiedenfarbigen Einzelbilder. 



Die Methode von Schröder van der Kolk. 



Als Beispiel nehmen wir den Fall an , ein Splitter habe eine 

 von ebenen Flächen begrenzte, prismatische Kante. Sein Brechungs- 

 exponent sei n. Die eine Fläche soll dem Tragglas aufliegen (Abb. 10 

 bis 13). Wir fassen nun zwei Punkte in unmittelbarer Nähe der 

 brechenden Kante des Prismas , 0^ außerhalb des Prismas und 0., 

 darin, ins Auge. Die Beleuchtung sei zunächst so geregelt, daß von 



Siehe Anmerkung S. 184. 



