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wenn man den von ihnen auf eine Oberfläche aus- 

 geübten Druck als die Wirkung der Stösse der Moleküle 

 ansieht, welche dieselbe in jeder Zeiteinheit mit einer 

 von der Temperatur des Gases abhängigen Geschwindig- 

 keit treffen, man eine Formel erhält, aus der sich 

 leicht die hauptsächlichsten, für den gasförmigen Zu- 

 stand charakteristischen Gesetze herleiten lassen. Die 

 Spannkraft, die Diffusion, die Durchdringung der Gase 

 resultiren aus solchen Präparaten leicht und unmittelbar. 

 Diese Ansicht über die Beschaffenheit der Gase, 

 welche von Daniel Bernoulli aufgestellt, dann mit 

 verschiedenen Modificationen ^on Waterstone, Krö- 

 nig, Clausius, Maxwell, Boltzmann und Anderen 

 wieder vorgebracht und weiter fortgebildet wurde, er- 

 giebt sich übrigens ganz von selbst aus den Hypothesen 

 über die Molekularbeschaffenheit der Körper und 

 derjenigen, nach welcher die Wärme in einer Bewegung 

 der Moleküle besteht. Denn da die Cohäsion den Gasen 

 abgeht oder doch eine ausserordentlich schwache ist 

 und da sie deshalb einer Centripetalkraft ermangeln, 

 welche die Moleküle zwänge, geschlossene Bahnen zu 

 beschreiben oder zu oscilliren, so können ihre Bahnen 

 nur geradlinige sein oder vielmehr parabolische, wenn 

 man der Schwere Rechnung trägt; aber auch, wenn 

 man annimmt, dass die Bahnen parabolische sind, so 

 können — zieht man in Betracht, dass ihre Krümmung 

 eine sehr schwache sein muss wegen der beträchtlichen 

 Geschwindigkeiten, die man den gasförmigen Molekülen 

 glaubt zuschreiben zu müssen — die freien Wege 

 der Moleküle doch immerhin als geradlinige betrachtet 

 werden, wobei wir unter „freien Wegen" die kurzen 

 Strecken verstehen, welche jedes von ihnen beschreibt, 

 ohne abgelenkt zu werden, sei es durch die Begegnung 

 mit einem anderen Molekül, sei es durch dessen An- 

 ziehungskraft, wenn es nahe genug an ihm vorbeikommt. 

 2. Eine der hauptsächlichsten Einwendungen, 

 welche gegen die Bewegungstheorie der Gase erhoben 

 wurden, betrifft die vollkommene Elasticität, mit der 

 man ihre Moleküle dachte versehen zu müssen, um 

 annehmen zu können, dass bei ihren gegenseitigen 

 Zusammenstössen sich die Summe ihrer lebendigen 

 oder bewegenden Kräfte unverändert erhielte. Man 

 hat beobachtet, dass die Elasticität sich nur in Kör- 

 pern denken lässt, welche ein veränderliches Volumen 

 haben und also aus Theilen zusammengesetzt sind, die 

 sich nähern und entfernen können. Nun aber — sagte 

 mau — sind entweder die in Bewegung befind- 

 lichen Theilchen die unveränderlichen und deshalb 

 absolut spröden Atome und können gerade darum 

 nicht als elastische angesehen werden ; oder aber die- 

 selben sind Gruppen von Atomen, die von anziehenden 

 Kräften zusammengehalten werden und oscilliren, dann 



aber — auch wenn sich jene für elastisch ansehen 

 lassen — bleibt immer noch die Schwierigkeit für die 

 einzelnen Atome bestehen, von welchen sie gebildet 

 werden. Die Schwierigkeit ist nur verschoben, aber 

 nicht aufgehoben. Nimmt man das an, fuhr man fort, 

 so lehrt die Mechanik, dass bei dem Zusammentreffen 

 unelastischer Körper immer ein Verlust an Bewegungs- 

 kraft vorliegt, weshalb früher oder später die voraus- 

 gesetzte Bewegung würde erlöschen müssen. 



3. Der eben berührte Einwurf schien dem Pater 

 Secchi . unwiderlegbar; um ihm zu entgehen, nahm er 

 völlig spröde Atome an, die jedoch ausser jener traus- 

 latorischen noch mit einer rotirenden Bewegung ver- 

 sehen sind, und um die gänzliche Erhaltung solcher 

 Bewegungen zu erklären, nahm er seine Zuflucht zur 

 Theorie von Poinsot über den Zusammenstoss der 

 Körper. Nach dieser Theorie lässt sich der Zusammen- 

 stoss zweier rotirenden spröden Körper unter gleichen 

 Umständen mit dem zweier elastischen Körper ver- 

 gleichen, oder auch : die Bewegungsmenge, welche 

 wegen der in Folge des Zusammenstosses verringerten 

 Geschwindigkeit der translatorischen Bewegung fehlen 

 könnte, kann ersetzt werden durch eine Vermehrung 

 der Geschwindigkeit der rotirenden Bewegung und 

 umgekehrt, und zwar so lange, als die mittleren 

 Bedingungen der Bewegung der gasförmigen Moleküle 

 sich, nach Secchi, als coustante annehmen lassen.'} 



Die Theorie des P. Secchi fand jedoch geringen 

 Beifall ; auch verfehlte man nicht zu bemerken, dass 

 die Berechnung von Poinsot zu dem Schlüsse führt, 

 dass die beiden Bewegungen der Translation und 

 Rotation sich nach dem Stosse nicht gleich bleiben, 

 ausser wenn dieser im augenblicklichen Rotations- 

 centrum erfolgt; denn Zunahme der einen Bewegung 

 auf Kosten der anderen ist eine Thatsache, welche nur 

 in speciellen Fällen zutrifft ; ferner, in den alleinigen 



') Aniii. Secchi sagt wörtlicli: „Unter den schönen 

 vim Poinsot entdeckten Theoremen ülier die Tlieorie des 

 Zusammenstosses rotirender Körper lietindet sicli dasjenige 

 ihres Zurückprallens bei der Hege^nung mit solchen, die 

 ein Widerstand leistendes Hinderniss liilden, dass nämlich 

 veniiiige der Rotation allein ein spröder und nicht elastischer 

 Körper zurückprallen kann wie ein völlig elastischer. Ja, 

 es zeigt sieli dabei sogar die seltsame Eigenschaft, dass, 

 wenn einer dieser Körper gegen ein festes flinderniss ge- 

 worfen wird, er mit einer grösseren Geschwindigkeit als 

 derjenigen zurückfallen kann, welche er hatte, als er es traf. 



im Allgemeinen kann man sagen, mit einem beliebigen 



einfachen Zusaiimienstoss ist es unmöglich, in einem Körper 

 zu ein und dersellien Zeit die beiden Bewegungen, die 

 translatorisclie und die rotirende, zu vernichten; denn, 

 wenn der Stoss e.xcentrisch ist, wird er die Rotation, niciit 

 aber die Translation auf lieben; und wenn der Stoss diu'cli 

 den Schwerpunkt geht, wird er die Translation, nicht aber 

 die Piotation vernichten können; ja. die auf die eine Art 

 verlorene Bewegungsmenge kann auf die andere wieder- 

 gewonnen werden." — L"unitä delle forze tisiche. Roma, 

 1804, pag. 37—88. 



