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La solulion ordinaire de ce ph6noui6ae repose snr 

 una ioi d'apr^s laquello I'^branlemeDt, comiuuniqu6 

 par un corps vibrant aux molt^cules d'un milieu 6las- 

 tique qui lui sent contigues, se Iransmet aux. mole- 

 cules suivantcs d'une nianiere uniforme el constante, 

 quelle que soit la force du choc qui le determine. 



D'abord, si j'en juge par la progression des ondes 

 que forme Ji la surface de I'eau la chute des corps 

 de pesanleur in^gale, cetle Ioi ne s'c^tend point aux 

 liquides. Elle n^ pent d'ailleurs s'appliquer aux corps 

 mous, qu'on ne saurait faire vibrcr, et qui transmellent 

 cependant le son tout aussi bien que les corps 6lasli- 

 ques, mais par tons. 



L'intensit6 du son depend de I'^tendue des excur- 

 sions du corps sonnant el du nouibrc des molecules 

 gazeuses qu'il ^branle h la fois. 



Or, dans la ih^orie que j'examine, I'elendue de la 

 propagation ne peut avoir d'autre cause, dans un 

 mcme milieu, que Tiutensite du son. 



Comment se fait-il done que les tons aigus se pro- 

 pagent presque autant que les tons grave?, quoique 

 les excursions des orps sonorcs qui produisent ceux-ci 

 soieut plus ^lendues que cdles des corps qui produi- 

 sent ceux-liJ, el que, tr^s-souvent, elles c^branlent aussi 

 un plus grand nombre de moliicules du milieu dans 

 lequel le son est produit? 



Les el6mens des ondes sonores sont plus rappro- 

 ches, il est vraj, sous unc ^gale intensite de son dans 

 les tons aigus que dans les tons graves; mais puis- 

 qu'en somme le nombre de ces elt^mens ebranlds est 

 moindrc dans les uns que dans les autres, et que leur 

 force de progression est la memo, comment se pcul-il 



