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licilc Ics molecules sonores d'occuper plus <f espace. 



Dans uu menic milieu, il se propai^e sous ane ^gale 

 vitcssCp qu'il soil aigu ou grave, parce que la force 

 rl'atlraction pour le milieu augnienlo en niC-me pro- 

 portion que celle dc repulsion enlre les molecules 

 sonores; et do celle allraclion nail la resislance du 

 milieu : elle.est d'autant plusgrande, que la force at- 

 Iraclive du calorique est moins neutralis6e par les 

 aulres substances qui composent le milieu, ou que le 

 milieu conlient plus de calorique relalivement h sa 

 density. Elle est done plus grande dans les gaz que 

 dans les liquides, et dans les liquides que dans les so- 

 lides. Le son se prdpagera done plus lentement dan^ 

 Fair que dans I'eau, et dans I'cau qu'au Ira vers dcs 

 m^laux. 



La vitessc de la propagation du son est uniformc. 



Ce n'est point par rcffel tlu mouvement imprime 

 aux molecules sonores, par le corps sonnant, qu'elles 

 s'en ^loignenl, mais, comme nous I'avons dtijci dit, 

 par la force de repulsion qui les anime. Imaginons 

 que de chaque point, soil de I'instrument, soil de la 

 couche gazeuse qui le louche, se delachent dcs glo- 

 bules de son composes chacun d'uue infinite de mo- 

 lecules sonores dispos6es a occuper un espace inli- 

 nimenl \>\us grand que celui dans lequel elles sont 

 resserrdcs au moment de I'emanation. Consid^rons 

 chacun de ces globules comme compost de couches 

 conccntriques d'eltimens sonores , et tachons de d«i- 

 couvrir ce qui se passe dans un de ces globules. 



Chaque couche, d'abord, tend par ellc-mO.me i» 

 s'agrandir; car les forces de r6pulsion des mol6cules 

 plac^es sur une surface convexe n'6tant opposiScs 



