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» Pour comparer entre eux les differents intervalles d'audition 

 obtenus dans la plaiiie et sur les iiiontagnes, j'ai reduit ces in- 

 tervallis a ce qu'ils eussent ele dans un air ci zero et sous la 

 prc'ssion barometrique de 760""". En d'autres termes, j'ai 

 deduit d'experienees faites a des temperatures et sous des pres- 

 sions differentes la limite d'audition qu'on aurait eu daus un air 

 h zero sous 760 millimetres de pression , air dont je designe la 

 densite par 1. 



■ Dans sa Mecanique Poisson pose en principe, et tons les 

 physiciens sont d'accord pour admettre: 1° Que I'intensite du 

 son est proportionnelle a la densite du milieu dans lequel il-se 

 produit ; 2° qu'a une grande distance du centre de I'ebranlement 

 cette intensite decroitra en raison inverse du carre de cette 

 distance. Si done on appelle r la limite d'audition dans I'airde 

 densite d telle qu'elle a ete observee, R la limite telle qu'elle eut 

 ete dans I'air de densite l (air k zero et a 760""" de pression), 

 i I'intensite d'ebranlement du tympan correspondant a la limite 

 d'audition dans I'air de densite 1 ; x I'intensite d'ebranlement 

 du tympan dans I'air de densite d (air de la station) a la distance 

 R, on aura, en vertu de la premiere loi, en comparant les 

 intensites a la distance R , 



i : X : : I : d 

 et en vertu de la seconde 



i : a; : : R2 : r^ ; 



d'ou R=-7T 



]/d. 



Pourcalculer ladistance-liraite d'audition dans I'air de densite 1, 

 on a done divis6 la distance observee par la racine carree de la 

 densite de I'air dans lequel I'experience a eu lieu. On obtient la 

 densite d par la forraule suivante, dans laquelle H represente 

 la hauteur du baroraelre et t la temperature de I'air en degres 

 centigrades : 



H 



d 



i6o( 14-- — I 



\ ' 8000/ 



Toutes les distances limites d'audition reduites a ce qu'ellesse- 

 raient dans I'air k la densite 1 donnent lieu au tableau suivant : 



