92 



d 1-= d' % 



i=i_i.^+\/(!±.04-(fy. 



Des deux constantes d', , g, , la premiere est, avons-uousdit , 



la limite n imposer a la dUaiaiion dans le scm .v ou le sens 



longiludinal du prisme. La seconde , g, , rcprcsente evidcnimcnt 



la limite a imposer au plus cjiani glissement trainvcrsal g ; car 



si I'on avail d'zrO , ou des giisscments sans dilatation dans les 



d* e* 

 sens x, y, s , I'equation (g) se reduirait a -r^rr ~, d'oii 1:=: 



g 

 ou ^ — pour condition de resistance, 

 g. 

 Or, on represente generalemeut ainsi ces deux constantes 



(I) "-E-S—g- 



E etant le coefficienl d'elaslicite dit d' extension longiiudinnle , 

 G le coefficient (V elasticite de glissement transversal, ou lenora- 

 bre qui, multiplie par le glissement , donne {'effort necessaire 

 pour le produire ou pour inciiner toutes les fibres du petit an- 

 gle qui lemesure sur I'unite superficielle de la section qui leur 

 etait perpendiculaire ; et R, T etant les efforts capables de pro- 

 duire la dilatation limite d', et le glissement limite g, . 

 L'onadone, en substituant, cette condition de resistance 



... , 1-^, Ed' , y//l4-£, Ed'V , /GgV 

 (j) iirmaxim.de . U V/ I — ' — . — I 4^1 — ^ I , 



expression dans laqueiic on fera (d'apres ce qu'on a vu datis 

 une precedente note) 



.1 > T-i' ^ I ,. /^os a , sin a \ 



(k) Ed=--|-M^— .-1--^^^; 



CO etant I'aire de la section transversale ; 



I etr scs moments d'inertie autour de ses deux axes prin- 

 cipaux, paralielemeut auxquels on prend les coordounecs y 

 et z ; 



P etant la somme des forces qui tirent iongitudinalement ie 



prisme ; 



