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a 



M le moment total tendant a flecliir ; 



« Tangle du plan de ce moment avec les z ; 



Et Ton exprimera de meme Gg, suivant chaque cas, au moyen 

 des forces transveisales ainsi que du moment de torsion , qui 

 produisent les gl'issemtnts g. 



2° Lorsque le corps, sans avoir d'axe d'eiasticite , est un 

 prisma rectangle dont les faces sont paralleles k trois plans 

 principaux d'eiasticite de sa matiere. En effet, alors, les faces 

 laterales n'cprouvant toiijours que la pression atmosplierique, 

 on aura g'rrO , g"'=: sur celles paralleles aux // , et g'rro , 

 g"n:0 sur celles paralleles aux 2; et lorsque le prisme est solli- 

 cite de maniere que le point dangereux ne puisse se trouver que 

 sur les unes ou les autres, I'equation geuerale (e) du 3'' degre se 

 reduira, pour ce point, au second degre ou a la forme (g) , d'ou 



g'" 

 Ton tirera I'equation de resistance (j) en mettant — ^ au lieu 



g Gg 

 de — rr — - > s'il doit etre sur une dcs faces parallfeles aux j , 



et, s'il doit etre sur une des faces paralleles aux z , — 77- au lieu 



g". 



g 

 de — , et, pour e, , un nombie un peu different e',. 



Au reste,cette formulede resistance (j) peut etre d^montrde d 

 pr.ori , au moins dans !e cas d'isotropie , d'une maniere fort 

 simple. 



Et comme le calcul prouve que , sans changer beaucoup les 

 resuitats , on peut faire varicr le nombre e, entre ses limites 

 extremes et J-, ou au moins cntre celles 0,15 et 0,4 qu'il ne 

 saurait guere depasser, Ton peut, pour les applications, adopter 



(,) ,-^, d'oul=^n:-,l±!ir=^ 

 ^ ' " ' 2 8' 2 8 ' 



qui est en rapport avec divers resuitats auxquels sont arrives 

 les auteurs de la theorie de I'equilibre interieur des corps elas- 

 tiques. 



3. Voiciraaintcnant diverses consequence's pratiques que Ton 

 tirede cettc formule(j). 



