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branche B un courant d'intensité i, réciproquement, la même force électro- 

 motrice E, placée dans la branche B, produit dans la branche \ un courant 

 de même intensité i. 



» Ce théorème, dont on a fait une application bien connue au pont de 

 Wheatstone, est démontré dans divers Ouvrages (voir Maxwell, § 281), 

 mais seulement pour le cas particulier où le courant reste constant dans 

 chaque branche du réseau (régime permanent). Il s'étend au cas où le 

 régime du courant est variable, ainsi que je l'ai démontré dans mon Traite 

 d'Électricité et de Magnétisme, § 20"2. Mais on peut énoncer un théorème 

 plus général encore, qui s'applique à un nombre quelconque de réseaux 

 n'ayant entre eux aucune communication métallique et s'influençant réci- 

 proquement par induction électromagnétique. 



» Considérons un ou plusieurs réseaux de conducteurs, pouvant même con- 

 tenir des condensateurs intercalés sur diverses branches. Si une force électro- 

 motrice E =/(£) placée dans une branche A produit un courant d'intensité 

 i = çp (l) dans une branche B (appartenant soit au même réseau que A, soit à 

 l'un des autres réseaux) , réciproquement, la même force électromotrice E, placée 

 en B et variant suivant la même loi f(t), produira dans la branche A un cou- 

 rant i variant suivant la même toi o(t). 



» Voici la démonstration de ce théorème limitée au cas où les réseaux 

 ne contiennent point de condensateurs : 



» Dans le cas d'un réseau unique et du régime permanent, pour cal- 

 culer la distribution du courant dans les diverses branches, il suffit d'ap- 

 pliquer un théorème connu de Rirchhoff (1E = IRi) à n circuits fermés 

 convenablement choisis dans le réseau (par exemple, si le réseau est un 

 pont de Wheatstone, on a trois circuits fermés à considérer : n = 3). On 

 peut du reste regarder la distribution du courant dans les diverses bran- 

 ches, comme résultant de la superposition de n courants d'intensités i { , 

 t„, . . ., i„, parcourant respectivement ces n circuits 1,2, . . ., n. L'applica- 

 tion du théorème de Rirchhoff au circuit fermé, numéroté h, donne 

 l'équation 



B-Al'i ~f- RAî l 2 +• • .+ f>M'A + - • •+ R/ih'u = E/,, 



E A désignant la somme des forces électromotrices existantes dans ce cir- 

 cuit h, R,,/ t la résistance totale des branches de ce circuit, et R^ la résis- 

 tance de la branche commune (s'il y a lieu) aux circuits h et k. 



» Lorsque le régime du courant est variable, la même équation est 

 encore exacte, à la condition de comprendre dans le terme E A les forces 



C. K., 189a, 2" Semestre. (T. C\V, N° 26.) !°8 



