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stant (capacité) entre la charge d'un condensateur et la différence de 

 potentiel de ses armatures. Celte loi n'a rien d'évident, et il est même 

 probable, comme j'espère le montrer prochainement, que, an moins dans 

 le cas des diélectriques solides, elle se trouve en contradiction directe 

 avec l'expérience ; ces diélectriques présentent des phénomènes tout à fait 

 analogues à l'hystérésis magnétique, par suite desquels, à différence de 

 potentiel égale, la charge est plus petite pour les différences de potentiel 

 croissantes que pour les différences de potentiel décroissantes. On serait 

 donc conduit à rejeter, pour l'application de la méthode, les condensateurs 

 à diélectrique solide et à employer les condensateurs à air. Mais, outre 

 que des objections analogues, tenant soit à l'hystérésis, soit à la viscosité 

 diélectrique de l'air ('), peuvent encore être faites dans ce dernier cas, 

 les condensateurs à air que l'on peut pratiquement employer ont toujours 

 une capacité assez faible, ce qui diminuerait la période des oscillations et 

 compliquerait inutilement les expériences. 



» Je me propose de montrer qu'il est possible d'obtenir une bonne dé- 

 termination des coefficients de self-induction au moyen d'oscillations à 

 période relativement lente (quelques dix-millièmes de seconde) produites 

 par un condensateur à diélectrique solide (mica), et cela sans faire aucune 

 hypothèse, en se fondant sur la définition même du coefficient à mesurer. 



» Soient AB la bobine dont on veut mesurer le coefficient de self-in- 

 duction, BC une résistance sans self-induction placée en série avec elle. 

 Supposons, pour simplifier, que AB et BC aient une résistance égale r. On 

 produit dans ABC un courant oscillatoire quelconque, et l'on mesure, par 

 la méthode que j'ai indiquée antérieurement ( 2 ), les différences de po- 

 tentiel simultanées e, et e 2 qui existent : i° entre A et B; 2 entre B et C. 

 Ces différences de potentiel sont proportionnelles aux impulsions y, et y., 

 du galvanomètre balistique employé. On a donc 



ky t = e„ ky i = e i . 



Mais on a, en appelant i l'intensité du courant au temps l, 



,. di 

 e, = ri -+- L j-> e„ = n, 



(') Trowbridge et Sabine, Pliil. mag., 5 e série, l. \\X, p. 323. 

 ( 2 ) Comptes rendus, t. CXY, p. 87 3. 



