( 327 ) 

 les deux tableaux précédents, sont celles que l'on désigne par C, b et Ho. La 



raie H^ peut être dérivée de la raie D parla relation L = (/</) > M^'i donne 



L= 3g3,07, au lieu de 390,6 (Angstrôm), ou de 893,76 (Van der Willingen). 



La raie b peut aussi être dérivée de la raie B par la relation L = y (/j), qui 



donne L = 5i5,75, au lieu de 617,70 (Angstrôm), ou de 517, 5i (Van der 

 Wdiiiigen). Quanta la raie C, première raie de l'hydrogène, on a depuis 



longtemps indiqué la relation (4) = ^ [If), qui la rattacherait à la raie F, 



deuxième raie de l'hydrogène; mais l'approximation est grossière (648,33 

 au lieu de 656, 80 ou de 656,56). Notre système nous offre un rapport plus 

 approximatif, qui la rattacherait aux raies A et D : 



toutefois, la valeur théorique ainsi obtenue (/c) = 65g,i9 diffère encore 

 trop des valeurs expérimentales 656, 80 (Angstrôm) ou 656,56 (Van der 



Willingen), pour qu'on puisse regarder la dérivation comme certaine. 



5 

 Toutefois, on peut remarquer que la relation (4)^ = j[ldY devient rigou- 

 reuse, si à la ligne moyenne des raies obscures D, et Do on substitue la 

 raie brillante D3, que les protubérances solaires présentent à côté des raies 

 de l'hydrogène C, F et y. 



» Notre système de comparaison des raies du spectre n'est pas en con- 

 tradiction avec la théorie. Pour les vibrations qui s'effectuent suivant une 

 coordonnée unique, telles que les vibrations transversales ou longitudi- 

 nales des cordes flexibles, ou les vibrations de i'air dans les instruments à 

 vent, la théorie malhématique de l'élasticité conBrme la loi expérimentale 

 de l'acoustique, que toutes les vibrations élémentaires coexistantes ont des 

 longueurs d'ondulation eu rapport simple. Mais elle montre que cette loi 

 cesse d'être vraie dès que les déplacemenls moléculaires n'ont pas une 

 direction constante dans le corps vdjrant; et celle qui la remplace pour le 

 cas général, par exemple pour la vibration du prisme élastique soumis à un 

 déplacenieiit initial quelconque, c'est que les carrés des longueurs d'ondu- 

 lation des vibrations élémentaires qui se superposent sont dans un 

 rapport simple. » 



43. 



