( ^7/1 ) 

 nionvemenfs d'iino régularité idéale et parfaite : ils s'étendent au cas réel 

 de ces stries où les trajectoires des niolécides sont affectées de ces petites 

 ondulations, intermolécidaires sans lesquelles aucun frottement ne s'exer- 

 cerait, et qui tiennent inévitablement à ce que les moléctdes passent les 

 unes devant les autres en s'attirant et se repoussant mutuellement. Les 

 amplitudes supposahles de ces stries étant, en effet, bien moindres que les 

 distances auxquelles les molécules agissent les unes sur les autres, on peut, 

 dans l'évalualion des actions, les abstraire ou compenser mutuellement 

 leurs très-petites influences en remplaçant les trajectoires striées par d'au- 

 tres sans stries, ou n'ayant partout que de petites courbures. 



» 4. Il n'est pas inutile de dire que les mêmes formules s'obtiennent en- 

 core, et identiquement, par des considérations théoriques de formes diffé- 

 rentes. 



» Ainsi, M. Stokes, l'éminent professeur de Caudjridge ('), après avoir 

 réduit analytiquement les vitesses des diverses molécules composant un 

 fluide à une vitesse commune de translation, à luie vitesse commune de ro- 

 tation, et à trois vitesses d'extension i)rincipales dont les différences deux: 

 à deux peuvent être considérées comme des vilesses de déformation (shifting), 

 observe que celles-ci doivent avoir des grandeurs proportionnelles aux 

 nombres de sentis moléculaires (starts) ou des passages d'un arrangement à 

 lui autre, qui s'opèrent dans l'unité des temps et qui, en faisant l'effet de 

 chocs successifs, engendrent des résistances à la déformation continuelle- 

 ment opérée. D'où il conclut (ce qui suffit pour établir le reste) que les 

 trois inégalités ou différences deux à deux des trois pressions normales 

 dites principales sont à chaque instant proportionnelles aux différences des 

 vitesses d'extension dans leurs sens respectifs. 



» Ainsi l'auteur d'un Mémoire plus récent (") observe que, dans chacun 

 des états moléculaires par lesquels le fluide passe, il pourrait rester eu 

 équilibre, mais que le mouvement qui se continue détruit ces états à mesure 

 qu'ils se sont formés, pour les remplacer bientôt par d'autres ; et que la 

 résistance opposée par le fluide à la déformation par glissement de ses 

 couches les unes devant les autres est évidemment d'autant plus grande 



(*) On the Théories nf tlic internai Friction of Fluids in motion, etc. [Cambridge's Tran- 

 sactions, vol. VIII, part, m, p. 292 et 298 ; 1847.) 



(*•) Sur rinfluuncc des frottements dans les mouvements réguliers des fluides, par M. Bous- 

 sinesq {Journal des Mathématiques pures et appliquées, 2° série, t. XIII, 1868; et aussi, 

 Comptes rendus, ■?.'] juillet, t. LXVII, p. 287). 



