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et, comme les vitesses d'extension, ou les allongements des éléments li- 

 néaires par unité de temps, dans le sens du rayon r, dans le sens de l'arc 

 de son cercle parallèle aux bases, et dans le sens perpendiculaire aux 

 bases, sont respectivement 



on aura 



(6) 



» Cette condition, en éliminant — au moyen de la deuxième équa- 

 lion (5) exprimant la constance du volume, donne 



(7) N,-N„=:2(N,-N,) = 2(N, -N„). 



» Il en résulte que N^ — N(„ est la plus grande des trois différences 

 mutuelles entre N^, N,,,, N-, qui sont, en chaque point, les trois pressions 

 dites principales, puisque, d'après la nature du mouvement supposé et la 

 nullité, aussi supposée, de tout frottement de la part des deux plaques ri- 

 gides qui maintiennent constante la hauteur du bloc, il n'y a, sur les trois 

 faces où ces pressions s'exercent, ni glissement ni pression tangentielle. 



» On a donc (n° 1) 



(8) N, -N„ = aK. 



» La première équation (5) devient ainsi 



dNr _ ?.K 

 dr r 



Elle donne, en intégrant depuis /== R,, N^^p,, en appelant log' les loga- 

 rithmes népériens, 



(9) N,=:/;, - 2Klog'^. 



» On en déduit pour les deux autres pressions, au moyen des égalités (7), 

 revenant, au moyen de (8), à N^ — N; = Nj — Nu= R, l'expression 



(10) N, = /J, -2Klog' 



° R,' 



