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 appartenant au même type, et, au point de vue de la forme cristalline, ils 

 présentent une ressemblance qui ne laisse rien à désirer. Ce sont des édifices 



pales, et que la plus grande, celle qui doit (n" 1) être égale à 3.K, sera tantôt la seconde, 

 tantôt la première des deux autres, en sorte qu'on aura [n" 4, première équation (5)], 



{i6) N,. — Ni.^aK, h- — =0 pour des valeurs de r telles que 3r'<;R-, 



<lr r 



(.7) N.-N.^.K, ^i^^-0^=o .. 3.'>R'. 



L'intégration donne, dans le cas de (i6), 



R 3Kr^ R' 



(18) N, = /J, -f-aKlog' -^, N, = /., — K g^ ■+- K H'' 7? ' 



valeur qui pour /^ ;= -5- est 



(19) N. = /;,-2KH-Klog'?|ji-, 



d'où, pour la pression P' = tt j ^■,d[i--) sur la surface supérieure, depuis r'^R; jusqu'à 



(.0) p-T-rv"''^)""^i'""R^) '^.r 



Et dans le cas (17), C et C étant des constantes et P" étant la pression sur une portion 

 annulaire finie de la surface de base 



(21) N, = 2Klog(3 + ^\-t-C, N==2Klogj'3-T-^')+C— 2K, 



(22) P" = TT Tn, f/ (/■>) = ir/-^(C — 2K) + 2K/' log ( 3 + ^ ) + -3- 1%'(3/' + R') + C. 



La constante C étant déterminée de manière à avoir N^ =/;, quand 3R; >> R% et N; = la 

 valeur (iq) quand 3R' < R% et la constante C l'étant de manière à avoir P" = o pour 



•ni 



r' = R' ou r'= — dans les deux mêmes cas, on aura, en ajoutant P" avec P', quand 



3R' < R% et en prenant P" seul, quand 3Pi; >. R=, la pression totale sur la base de l'an- 

 neau. En divisant par la superficie 7r(R' — R^ ), on obtiendra la pression par unité de cette 

 base, que nous avons appelée/);, et, par suite, une relation entre /j, — /Jj, K, R et R,, des- 

 tinée à remplacer celle (i3) de 18(19. Cette relation nouvelle ne sera toujours, comme on 

 voit, qu'approximative, bien que basée sur les équations différentielles de 1870. 



Cette distinction des deux cas, 3R' < ou > R-, a été aperçue aussi, depuis quelques 

 jouis, par M. Tresca. 



C. R., 1872, I" Scmaue. (T. LXXIV, N" IG.) l33 



