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 latéralement par une forte pression exercée intérieurement ou dans son 

 éviclement, tandis que les divers éléments de ses bases sont supposés sup- 

 porter des pressions telles qu'elles conservent leur forme plane et leur 

 distance l'une de l'autre. Alors, comme dans tous les autres cas où le mou- 

 vement est le même dans tous les plans parallèles entre eux et dont les 

 distances les uns des autres ne varient pas, la pression sur ces plans leur 

 est partout normale, et a pour valeur In demi-somme des composantes 

 normales sur les deux autres plans, perpendiculaires à ceux-ci. Cette pres- 

 sion est, ici, N-, et l'on a en conséquence 



(5) ]S.= ?Î^:±A", 

 d'où résulte 



(6) N,-N«=2(N,-N,.,) = a(N,-TS,l; 



en sorte que N;. — N(j est la plus grande des différences des pressions, et 

 l'on doit égaler aR à celte différence et non pas à N^ — Nj, comme, on 

 ferait si l'on se tenait à la première valeur du triple second membre de la 

 condition (2) de mouvement plastique dans le cas de l'anneau déformé 

 comme nous supposons, ou de T nul. 



» Cette relation (5) N^ = — — ~ entre les trois pressions normales sub- 

 siste lorsque le rayon extérieur R et le rayon intérieur R, de l'anneau sont 

 supposés extrêmement grands par rapport à lein- différence R — R,, et 

 que chaque portion finie comprise entre deux sections méridiennes de 

 petite inclinaison mutuelle se trouve ainsi changée sensiblement en un 

 parallélépipède. En effet, il y a toujours, alors, vu l'invarinhilité de la hau- 

 teur, une dilatation dans le sens des tangentes aux cercles parallèles, c'esl- 

 à-dirc dans le sens perpendiculaire aux deux sections dont nous parlons; 

 en sorte que c'est toujours la pression N,, dans la direction de la dimension 

 invariable, qui est moyenne arithmétique entre les deux autres N^, N^,. 



» Il en est autrement, passé certaines limites des rapports entre les don- 

 nées, dans le cas de l'autre problème dont on s'est occupé à la séance du 

 i5 avril, savoir lorsque l'anneau distendu latéralement, par la pression 

 exercée dans l'évidement, a la liberté d'augmenter de hauteur. 



» Alors, suivant la solution que nous avons donnée de ce problème, solu- 

 tion qui ne peut être qu'approximative, puisque nous n'avons pu l'obtenir 

 qu'en supposant que la hauteur augmente également à toutes les distances 

 de l'axe, on a vu [équations (i5) du i5 avril, j). 1016] : 



