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 angles de v avec les trois axes rectangulaires, on aura 



fCOsa = /i:c?, ('cos]3 = /l'5', v cosy =^ k" ^" . 



Et la vitesse du point est ainsi déterminée (Th. I). Réciproquement, con- 

 naissant une vitesse en grandeur et en direction, on pourra déterminer les 

 points de la figure qui en sont doués. » 



HYDRODYNAMIQUE. — Note sur le mouvement de l'eau dans les déversoirs; 



par M. Th. D'Estocqcois. 



« Soit un liquide homogène. On peut trouver dans beaucoup de cas une 



fonction cp dont les dérivées -^» -^» -^ représentent les composantes de la 



vitesse parallèles aux trois axes rectangulaires. L'équation de continuité 

 prend alors la forme 



rf^tp ^'(f d'if 



» Si l'on pose 9 = const., on a les équations d'une série de surfaces nor- 

 males aux filets liquides. 



» Supposons qu'il n'y ait pas de mouvement dans le sens des z, l'équa- 

 tion de continuité deviendra 



— - -4- — - = O- 



cette équation serait satisfaite en posant 



B étant une constante. Los surfaces normales seraient des cylindres ayant 

 pour traces dans le plan des xj- des hyperboles équilatères. Les filets 

 liquides seraient aussi des hyperboles équilatères représentées par l'é- 

 quation 



jcj' = const. 



» Supposons qu'un liquide pesant, après avoir coulé sur un plan hori- 

 zontal, arrive à un plan incliné, puis tombe verticalement; le mouvement 

 est permanent. Le plan des jcj est vertical et perpendiculaire au plan in- 

 cliné. L'axe des x est horizontal et tangent à la surlace supérieure du li- 

 quide quand il est en terrain horizontal. L'axe des j' est vertical et dans 

 le sens de la pesanteur. Faisons-le d'abord passer par le point le plus 

 bas du plan incliné. Soient, pour les coordonnées de ce point, a: = o, 



