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gratuleiir à la force MN; les points d'applicalion de toutes ces forces se 

 trouveront transportés en P sur la ligne de contact, en même temps que 

 leur direction commune viendra coïncider avec PN'. En définitive, les 

 choses se passeront comme si toutes les molécules de l'arête verticale MP 

 étaient transportées sur la ligne de contact, sous cette double condition : 

 1° que l'épaisseur infiniment petite de la ligne de contact sera supposée égale 

 à l'unité de longueur; 2° que l'on attribuera à chaque élément de la paroi 

 une densité égale à la distance qui le sépare de la ligne de contact. 



» D'après cela, la résultante R de toutes les attractions, pour un cylindre 

 de diamètre D, s'exprime ainsi qu'il suit 



R=r^ rn() 



on a, d'ailleurs, 



L'intégration par rapport à ix n'offre aucune difficulté; elle donne 



2J0 ^' ^i 1.2. ..« _\[n+i)2"'+'D-"J^ ^^ 



» La force ascensionnelle totale est ttDR; or, d'autre part, le volume sou- 



levé est -y- h + Y, en désignant par h la hauteur du centre du ménisque 



et par Y le volume du ménisque. On a donc, en supposant D assez petit 

 pour que Y soit négligeable, 



;, = «. 



Cette formule montre que le produit hD cesse d'être constant lorsque le 

 diamètre est inférieur à une certaine limite, et qu'il doit, à partir de celte 

 limite, s'accroître progressivement à mesure que le tube devient plus 

 étroit. 



» On a vu, dans notre second Mémoire (*), que l'équation d'équilibre 

 du ménisque, en faisant abstraction de la cohésion, est 



(.) A = II -^ + .1, 



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(*) Comptes rendus, t. LXXII, p. S49. 



