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 convergente ordoiiiu'e suivant les puissances négatives t^w^. Cette série, 

 par la subsiitntion de valeurs de plus en plus approchées de w'', tirées suc- 

 cessivement de ( 2). prend la forme 



(3) D = D. + 5 + ^ + P;+.... 



» Lorsque le corps est en mouvement, l'application du principe énoncé 

 ci-dessus conduit à changer la formule (2) en celle-ci : 



(4) 



a r 4D;r' / V'\' i T 



quant à la série D, ordonnée suivant les puissances négatives de t'co-, la 

 substitution de w' à co n'y introduit que des variations négligeables, c'est- 

 à-dire beaucoup plus petites que le produit de son terme principal et con- 

 stant Do par le rapport de V à w'. On peut lui conserver la valeur (3) et y 

 substituer même, à l'inverse de t, l'expression très-peu différente 



Les formules (3) et (4j deviennent ainsi 

 JD =D„ + 5^ + î^+..., 



M La seconde (6) donne lieu à une deuxième approximation, c'est-à-dire en 

 y négligeant des termes de l'ordre de Y", 



p. A y,_ 



p,A 



» Le premier terme du second membre de (7) est la valeur de la vitesse 

 avec laquelle se propageraient, à travers le corps supposé immobile, des 

 ondes pour lesquelles la période de vibration, au lieu d'être t, serait ï : 



je le représenterai par F ( ;^J- Cette valeur, en négligeant la dispersion, ou, 



ce qui revient au même, en y faisant T un peu grand, se réduit à i/ — ^ — , 



V p + p,A 



et son rapport à la vitesse t/^ de la lumière dans i'éther libre, rapport égal 



