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La corriente elemental di estará sometida á una fuerza que la 

 solicita á moverse perpendicularmente al plano determinado por el 

 elemento di y por los elementos paralelos de las líneas de fuerza que 

 cortan al anterior. El valor de esta fuerza elemental (ó infinitamente 

 pequeña) será: 



d.f=C sen a X i X di. 



Ciertamente que la verdad de una fórmula elemental como esta 

 no puede comprobarse por la experiencia, de un modo directo, j en 

 rigor haj que tomarla como hipotética. Pero, integrándola en ciertos 

 casos particulares y fáciles, pasamos á fórmulas entre cantidades 

 finitas que la experiencia puede comprobar y ha comprobado cons- 

 tantemente. Esto constituye una demostración á posteriori de la ver- 

 dad de la ley fundamental de que partimos; y tal fué el método 

 seguido por el ilustre Ampére. Sin embargo, no por conocer las leyes 

 de un fenómeno percibe nuestro entendimiento el invisible y miste- 

 rioso mecanismo puesto en juego para producirlo, lo cual es cosa 

 muy distinta de la ley del fenómeno. 



Para nuestro estudio no necesitamos considerar más que un caso, 

 y es el más sencillo de todos: el caso del campo uniforme en el cual 

 hay una corriente finita y recta: entonces la integración, evidente 

 de puro sencilla, de la fórmula anterior, en la cual C sería ahora 

 constante en todos los puntos del campo, daiúa por valor de la fuer- 

 za que empuja á la corriente de longitud ¿, 



/= C I i sen a 



Si la corriente no fuei-a libre para moverse en la dirección en que 

 es solicitada por la fuerza /", sino en otra que formase un ángulo h 

 con la primera, entonces el movimiento sería debido á una compo- 

 nente de f que valdría solamente 



f'-=C I i sea a eos h 



