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 fuerza, y que lo movamos paralelamente á sí mismo, y perpendicu- 

 larmente al plano determinado por él y por las líneas de fuerza que 

 lo cortan. Y así lo supondremos siempre. 



Cuando movemos el hilo a, en las condiciones diclias, el sentido 

 de la corriente de inducción producida es tal , que tiende á mover 

 el hilo en sentido contrario al movimiento que le imprimimos: 

 de otro modo, la corriente inducida se opone siempre al movimiento 

 que la produce, cosa evidente por sí misma, y que se conoce con el 

 nombre de ley de Lenz. En efecto, si la corriente producida no se 

 opusiese al movimiento, lo favorecería, y tendríamos la energía sa- 

 liendo de la nada, lo que es absurdo. •• 



El hilo en que, á favor del movimiento en el campo magnético, 

 se desarrolla una corriente de inducción, se llama hilo inducido. 

 Claro está que, para que se manifieste la corriente, dicho hilo, a, ha 

 de formar parte de un circuito cerrado. Si no .sucede así, si el hilo « 

 no forma parte de un circuito cerrado, la consecuencia del movi- 

 miento será que se establecerá, mientras este dure, una diferencia 

 de potenciales entre los extremos libres del hilo, diferencia que será 

 igual á la fuerza electromotriz de inducción. Una vez establecida esa 

 diferencia de potenciales, es evidente que el movimiento del hilo no 

 exigirá trabajo alguno, fuera, por supuesto, de las resistencias pasi- 

 vas, de las cuales no tratamos. 



Aun cuando los hilos inducidos de una dinamo no se muevan en 

 el campo magnético en las condiciones más favorables, que son 



(a^gOMa^O»); 



aun cuando tengan « y ^ valores distintos de 90° y O", y tengan valo- 

 res variables en cada instante de una revolución completa de la di- 

 namo, podemos usar como fórmula de la fuerza electromotriz de in- 

 ducción, la fórmula 



e = CLF volts {d) 



sin más alteración que un coeficiente numérico, menor que la unidad. 

 Esto se debe al gran número de hilos inducidos que tiene la dinamo, 



