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 que se mueve en parte dentro y eu parte fuera de un campo magné- 

 tico, siguiendo el camino indicado por la flecha f. El campo se pue- 

 de suponer uniforme en todo su espesor e. 



El conductor a tendrá, por lo dicho, una diferencia de potencia- 

 les entre sus puntos más altos y los más bajos; pero habiendo una 



f 



Fig. 15. 



parte inerte en la masa a, que es la que está fuera del campo, ella 

 servirá de conductor entre los puntos altos y los bajos, y tendremos 

 una corriente circulando continuamente dentro de la masa a, corrien- 

 te que no servirá más que para calentarla. Bien se comprenderá que 

 para que esa corriente parásita se produzca no es preciso recurrir al 

 caso extremo que nosotros, por la claridad, hemos elegido como 

 ejemplo: no es menester que una parte de la masa vaya por dentro 

 del campo y otra por fuera; basta una desigualdad cualquiera en las 

 intensidades de los campos ó en las velocidades lineales de las dife- 

 rentes partes de la masa. 



Para que se produzcan corrientes parásitas en una masa conduc- 

 tora, no es preciso que ella sea la que se mueva en el campo magné- 

 tico: lo mismo sucedería si, estando ella fija, es el campo ó las líneas 

 de fuerza los que se mueven. 



Todo electro -imán que está excitado por una corriente periódica 

 ú ondulatoria, esto es, que no sea matemáticamente constante, se 

 calentará, á consecuencia de corrientes parásitas. En efecto, una 

 parte de las líneas de fuerza, al emergir en el período creciente de la 

 corriente excitadora, ó al replegarse en el período decreciente, cor- 

 ta la masa de hierro , y origina corrientes inducidas que se cierran 



