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 60. Potencia útil r„ de la dinamo, en función del volumen me- 

 tálico B del inducido. 



Repitiendo con la potencia útil 'T„ lo que acabamos de hacer con 

 Tt obtendremos: 



T„z=z2 ¿' C V d B — {a -+- 1) p d^ B watts (12) 



Esta fórmula entraña también el teorema de Mr. Deprez á que 

 antes hemos aludido, pero de un modo más prácticamente útil, por- 

 que lo que más importa en una dinamo, no es la potencial total, sino 

 la útil. De poco sirve una dinamo, que en las condiciones normales 

 de trabajo tenga mucha potencia total, si una gran parte de ella la 

 consume dentro de sí misma, esto es, si tiene pequeño rendimiento 

 eléctrico. 



51. Esfuerzo tangencial eléctrico F de la dinamo, en función 

 de los datos. 



El anillo de la dinamo gira bajo la acción de un esfuerzo mecá- 

 nico tangencial que proviene del motor (máquina de vapor, rueda 

 hidráulica, fuerza muscular, etc.) Este esfuerzo tangencial, si lo 

 referimos al extremo del radio medio del inducido r„ (véase nú- 

 mero (38), es en cada instante igual al esfuerzo resistente del indu- 

 cido, referido al mismo punto. Pero este esfuerzo resistente del indu- 

 cido se compone de tres sumandos: uno es factor del trabajo del ro- 

 zamiento de los gorrones del árbol de la dinamo en sus coginetes, 

 frotamiento de las escobillas, resistencia del aire, vibraciones, etc.; 

 esto es, pertenece al orden de resistencias puramente mecánicas: 

 otro corresponde á un orden de resistencias puramente eléctricas, á 

 un trabajo eléctrico que es tan perdido como el anterior, (corrientes 

 parásitas, self- inducción, etc.): el tercero, finalmente, es el esfuerzo 

 correspondiente al trabajo eléctrico ó energía eléctrica que la dinamo 

 engendra y hace circular en el circuito. Este último esfuerzo ó 

 sumando, aplicado, volvemos á repetir, al extremo del radio medio 

 rm del inducido, es lo que llamaremos esfuerzo tangencial eléctrico, 

 sobre el cual llamó la atención Mr. Deprez antes que nadie, haciendo 



