prez , que es el úuico modo de enunciarlo con precisión. Por lo de- 

 más no le seguiremos en su demostración, porque nuestras fórmulas 

 la dan inmediatamente. 



Tomemos la fórmula (11) que dice así: 



Tt = IKCdVB watts (11) 



Al acrecer todas las dimensiones lineales de la dinamo, en la re- 

 lación de 1 á n, lo úuico que varía en la expresión (11) son V j B. 

 El nuevo factor V será igual á nV, puesto que V j V son las ve- 

 locidades lineales, y no ha cambiado la velocidad angular: el nuevo 

 volumen metálico B' del inducido será igual á n^'B: luego la nueva 

 potencia de la dinamo será Ttxn'. 



Tan sencilla y elemental es la demostración: la cual, fíjese en 

 esto el lector, no exige en modo alguno que la longitud del nuevo 

 hilo inducido sea n veces mayor que la del antiguo, ni que la nueva 

 sección de dicho hilo sea n" veces mayor que la del antiguo. La de- 

 mostración es mucho más general: solamente exige que el nuevo vo- 

 lumen metálico del inducido tenga sus dimensiones lineales n veces 

 mayores que el antiguo, dejando absoluta libertad respecto del largo 

 y sección de los hilos inducidos, que pueden ser cualesquiera. En 

 esta generalidad precisamente consiste, á nuestro entender, el mé- 

 rito del teorema. Toda demostración, que imponga condiciones al 

 largo y á la sección del hilo inducido, lo será en un caso particular, 

 pero nada demostrará para el caso general. 



Recordemos aquí la fórmula (17) de la densidad d de corriente 



d = X „^„, ^. 17) 



Si en la fórmula anterior (11), ponemos en vez de// su valor (17), 

 tendremos 



_ éK'-C^VB rV 

 ^'- p ^ E-hr'-hr ^"^ 



