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La coiucidoncia de esta fórmula cou la nuestra fWJ es evidente, 

 salvo las diferencias que provienen de la mayor generalidad de la 

 nuestra. Como Mr. Deprez supone todo el hilo L sometido á la in- 

 ducción, resulta que para él /f =1. Como además no se coloca en 

 el caso de la dinamo, sino de un hilo solo que se mueve en un campo 



magnético, toma para d el valor — , y nosotros tomamos — . Ade- 



s 2s 



más él supone r' = o. Pero todas estas diferencias no significan nada 



en la cuestión de que se trata. 



Hechas estas aclaraciones, oig-amos á 'Slr. Deprez. 



«II semble au premier abord, d'aprés l'équation 



„r m C'V-B r 



R 



que le travail doive croitre comme la cinquiéme puissance dix rap- 

 port de similitude n, lorsque la vitesse angulaire seule reste cons- 

 tante. II est facile de voir que le produit El augmente seulement 

 comme la quatriéme puissance de n. 



Considérons en effet un volume métallique B, constitué par un 

 conducteur de section s, de longueur L, * et soit V la vitesse li- 



* Aquí ya vemos á Mr. Deprez creyéndose obligado á señalar valores al largo 

 y á la sección del hilo inducido, como si esto fuera cosa indispensable á la de- 

 mostración, cuando, al contrario, le quita al teorema el mérito de la generalidad 

 y reduce la demostración á un ejemplo particular. No comprendemos, aun dentro 

 del método trabajoso y particular que emplea Mr. Deprez en este caso, porqué se 

 cree obligado á acrecer el largo en la proporción precisa de 1 á «. Nosotros vamos 

 Acalcar su razonamiento en esta nota, aumentando el largo del hilo en una rela- 

 ción arbitraria de 1 á ?i' , y vamos á llegar al mismo resultado á que llega Mr. De- 

 prez. 



La fuerza electromotriz primitiva será E=^CL V. 



La nueva será E¡ = C?¿'¿ m V = h'^B. 



En cuanto á la sección del hilo, como quiera que el nuevo volumen metálico 

 del hilo ha de ser por hipótesis u^B, resulta que la nueva sección í, del hilo ha de 



valer — r-. 



