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 gida en un medio cuya resistencia magnética sea infinita en todas 

 partes menos en el entreferro, ó sea en el espacio comprendido en- 

 tre las piezas polares y la superficie exterior del anillo. En el entre- 

 ferro habrá la resistencia magnética que realmente ofrece el aire. 



«Llamemos Z al flujo total de fuerza 2C'S, y representemos res- 

 pectivamente por R, R' j R" las resistencias magnéticas que ofrecen 

 al flujo de fuerza el aire, el anillo de hierro y el inductor. Así se 

 tendrá, por analogía con la fórmula de Ohm, 



^ NI ^ . 



(»«) 



R-hR' -hR" 



Representemos por p, p', p", las resistencias magnéticas específi- 

 cas de los tres medios antedichos; por I, I', I", las longitudes medias 

 respectivas de cada una de esas partes; y por s, s , s", las secciones 

 respectivas correspondientes. Así tendremos * : 



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Para el aire i? = p (w) 



s 



puesto que las líneas de fuerza (ó el flujo) atraviesan dos veces el 

 aire [s' representa la sección del aire, ó sea la superficie cilindrica 

 de la pieza polar). 



Para el anillo R' =p' , (p) 



puesto que las dos longitudes I' están en derivación. 



I" 

 Para el inductor B" = o" — rr- (í) 



' Hay que advertir que la s' minúscula representa aquí lo mismo que en todo 

 este artículo hemos representado por la letra ,í mayúscula: esto es, la sección 

 simple del anillo. 



