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Lo mismo decimos del esfuerzo mecánico tangencial que nos lo 

 pueden dar á la distancia de 1 metro del eje de rotación: nosotros lo 

 referiremos al extremo del radio ?■„,. 



El dar aquellos dos factores es muchas veces lo mejor, porque en 

 varios casos, sin transmisiones de movimiento, y cuando se trata de 

 dar movimiento á herramientas de gran velocidad, se montan éstas 

 sobre el mismo árbol de la dinamo. 



Para resolver el problema propuesto, empezaremos por trazar la 

 característica de la generatriz á una velocidad arbitraria v, pero no 

 exagerada en ningún sentido. .Supongamos que se obtiene la curva 

 de la figura 26. 



Después haremos lo mismo con la receptriz. Sea su característi- 

 ca la figura 27 á la velocidad arbitraria v' . 



Después trazaremos la línea de los esfuerzos tangenciales útiles 

 de la receptriz (véase el número 78). Supongamos que obtenemos la 

 línea representada en la figura 28, línea que es casi recta. 



Operando en la figura 28 (trazada, como todas, á escala), lleva- 

 remos sobre el eje de los esfuerzos la magnitud oa igual al valor da- 

 do F\ kilogi'amos. Así encontraremos el valor de la abscisa corres- 

 pondiente áoa que es om. Esta abscisa om es la intensidad de la co- 

 rriente que resuelve el problema propuesto. 



Conocida la intensidad de la corriente, llevémosla sobre el eje de 

 abscisas de la característica de la receptriz, figura 27, y encontrare- 

 mos la ordenada mr, ó .sea la fuerza contra-electromotriz de la re- 

 ceptriz á la velocidad v . Pero como queremos que la receptriz fun- 

 cione, no á la velocidad v , sino á la impuesta, que es V^, tendremos 

 que valemos del teorema que dice que las fuerzas electromotrices 

 son proporcionales á las velocidades bajo la misma corriente excita- 

 dora om. Podemos, pues, escribir, representando por £", la fuerza 

 contra-electromotriz de la receptriz á la velocidad impuesta F,; 



— V 

 E. = mrx — ■- 



V 



con lo cual conocemos ya Ei 



