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 est considérable par rapport à celui du résonateur; cela permet d'expli- 

 quer pourquoi la longueur d'onde observée dépend toujours et seulement 

 du résonateur. 



» Je me suis proposé de rechercher si, en renversant les conditions 

 d'amortissement, on pourrait rendre la longueur d'onde indépendante du 

 résonateur employé. 



» Deux choses sont à réaliser : l'augmentation du décrément du réso- 

 nateur et la diminution de celui de l'excitateur. 



K On peut augmenter le premier en donnant pour self-induction, au 

 résonateur, un fd de grande résistance. Le décrément logarithmique est, 

 en eflet, 



d'après la théorie de Thomson. 



)) Le décrément de l'excitateur est généralement considérable par suite 

 de la présence de l'étincelle explosive qui constitue la partie la plus forte 

 de sa résistance; j'ai employé un dispositif dans lequel cette étincelle est 

 supprimée; l'excitateur étant d'ailleurs constitué par une tige de laiton du 

 diamètre de y"""', la résistance était faible, et par suite le décrément. 



» Description des appareils. — Un premier oscillaleur Oj est directement actionné 

 par la bobine d'induction B; l'étincelle éclate en E, dans de l'huile de vaseline. Un 

 deuxième oscillateur O.,, en tout semblable au premier, sauf qu'il ne présente pas de 

 solution de continuité analogue à E, est mis en vibration par l'induction électrosta- 

 tique que le premier exerce sur lui. Cette induction s'exerce par l'intermédiaire des 

 petites plaques métalliques Ci et C'j jouant le rôle de capacités et séparées des plaques 

 semblables Cj et C, par un diélectrique mince (une lame de verre). 



Fig. i. 



» La période d'un excitateur étant Indépendante de la résistance de cet appareil, 

 ainsi qu'il résulte de la formule de Thomson T = 2 7îv'LG et que l'a d'ailleurs montré 

 Feddersen ('), les deux oscillateurs précédents émettent des vibrations de même pé- 



(') Feddersen, Ann. de C/iiin. et de Phjs., 3"^ série, t. LXIX, p. 178; i863. 



