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satisfait à ces diverses conditions (cas d'un câble indéfini) et répond à la 

 question. 



» Nous définirons encore la capacité C du câble par unité de longueur, 

 en un point ce, comme étant le rapport de la charge Q, du fil par unité de 

 longueur à la différence de potentiel ax qui existe entre ce fil (au pointer) 

 et l'armature. La densité électrique n, ayant pour expression 



|x fd\\ \i.aûr I 



il en résulte 





(3) c = ^ = î^^^= ,^ 



» L'identité des formules (i) et (3) montre que la capacité par unité de 

 longueur d'un câble parcouru par un courant permanent a le même sens qu'en 

 Électrostatique. 



» Toutefois, le champ électrique à l'intérieur du diélectrique est différent 

 de ce qu'il est dans le cas où le fil a un potentiel uniforme V, . Ainsi, la for- 

 mule (2) montre que la surface équipotentielle zéro se compose de deux 

 nappes : i" section droite ce = o; 2° cylindre de rayon R,. Les autres sur- 

 faces équipotentielles sont de révolution autour de l'axe du câble et sont 

 asymptotes au cylindre de rayon Ro (a? ^ co pour x = R^). Chacune d'elles 



coupe la surface du fil suivant une circonférence (^= R( pour a; = — j et 



se prolonge à l'intérieur du conducteur par la section droite de celui-ci, 

 qui est équipotentielle. 



» La courbe méridienne de la surface équipotentielle V est représentée 

 par l'équation (2), a; et r désignant l'abscisse et l'ordonnée. Elle coupe la 

 surface du fil sous un angle a, dont la tangente est égale à son coefficient 

 angulaire 



, fdr\ R, /R,\ 



Cet angle a est sensiblement nul sur presque toute la longueur du câble. 

 En effet, avec les données R, = i millimètre, R2= 3'"'", dès que ce est su- 

 périeur à 50*="», a tombe au-dessous de -^ de degré. Ainsi, à partir d'une 

 distance de So*^" de la section droite, qui est au potentiel de l'armature 

 (zéro), les surfaces équipotentielles se confondent sensiblement sur une 



