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 zéro lorsque n croît indéfiniment. Dans ces conditions on a aussi 



1 _ _j L_ 



parce que, pour n infini, L se comporte comme loglog/i, de sorte que ses 

 puissances sont toutes négligeables vis-à-vis de log«. Si l'on porte le der- 

 nier résultat dans l'égalité (2), on obtient 



(3) log/.„ = logn + L - j^ + ^^-^, 



puis la formule (i) devient 



P"- _ l^„„ _, T _ . ?_ _|_ ^L — 9 _ 



log« 2(log«)^ 



(4) ^'=log« + L-i-,-^ + 



» Il nous reste à calculer L. Or, si l'on prend les logarithmes des deux 

 membres de (3), on trouve 



I — 



^]L = loglog« 



log/l 2(log/j)'^J ° ° (logAi)^' 



d'où l'on déduit aisément 



^ "" L' "^ iôg^ "*" (log«)^ ~ 2(log«)-J °» »" ~ (log«)-^* 



» Il suffit de porter cette valeur dans (4) pour obtenir enfin l'égalité 



f^ = log/i + loelog« — I H S^^! ^—ïi-j — i—- ^^ , 



n ^ » & log/j 2(log«) 



qu'on doit substituer à la formule de M. Pervouchine. » 



PHYSIQUE. — Détermination expérimentale directe de la chaleur spécifique de 

 vapeur saturée et de la chaleur de vaporisation interne. Note de M. E. 

 Mathias, présentée par M. Lippmann. 



(( Soit à mesurer la chaleur spécifique de vapeur saturée à t°. Il suffit 

 pour cela de généraliser la méthode décrite dans ma Note du i3 août 

 dernier, relative à la chaleur spécifique du liquide saturé et de conserver 

 le même dispositif expérimental. Supposons de plus connues la loi de va- 

 riation de la pression de vapeur saturée/ et la chaleur de vaporisation à la 

 température ambiante. 



M On calcule \e poids de vapeur saturée P, qui remplit le vase A à i", puis 



