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Les facteurs qui déterminent la portion du spectre de diffrac- 

 tion qui pourra concourir à la formation de l'image sont au 

 nombre de trois (pour des structures régulières) ; l'écartement e 

 des éléments de la structure, la longueur d'onde ). de la lumière 

 employée et l'angle d'ouverture 2 u de l'objectif. Quel que soit 

 le nombre des éléments , nous savons que les maxima se trou- 

 vent constamment aux endroits pour lesquels nous aurons la- 

 relation 



/. 



sm a= m — 



e 



m étant un nombre entier quelconque. La distance du maximum 

 de deuxième ordre le plus rapproché du maximum absolu (fai- 

 sant partie de la P e rangée de ces maxima) est exprimée par la 

 relation 



l 



sm x l = — 



a. désignant l'angle que fait avec le faisceau non diffracté cor- 

 respondant au maximum absolu , la direction du faisceau cor- 

 respondant au premier maximum de deuxième ordre. 



Si nous examinons maintenant ces maxima dans le plan focal 

 supérieur de l'objectif, leur distance linéaire £ mesurée du milieu 

 du maximum absolu au milieu du maximum de deuxième ordre, 

 sera exprimée par 



/étant la distance focale du système. 



J'arrive maintenant à la description et à la discussion de 

 l'expérience que j'ai imaginée pour démontrer à priori le rôle 

 de la longueur d'onde dans les phénomènes de diffraction abou- 

 tissant à la formation de l'image microscopique, c'est-à-dire à la 

 partie originale de ce travail. 



En appliquant les considérations qui précèdent à des struc- 

 tures telles, par exemple, que celles des valves des diatomées, 

 chez lesquelles l'écartement linéaire des stries peut devenir de 



» En outre, comme la valeur de ), pour la même couleur' et l'ouverture 

 de l'objectif, dépendent de l'indice de réfraction n du milieu, il y aura 

 lieu de tenir compte de cet indice si nous prenons pour base de nos calculs 

 la longueur d'onde et l'angle d'ouverture dans l'air. 



