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Cette limite supérieure me paraît offrir un degré de probabi- 

 lité plus grand que celles qui précèdent et c'est ce nombre que 

 nous adopterons pour nos calculs. 



En admettant donc 30000000 de molécules au millimètre 



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 soit— ———de millimètre comme dimension de la molécule, 



•s 



nous allons calculer, au moyen de la formule a = - — , quelle 



devrait être l'ouverture de l'objectif ou la longueur d'onde em- 

 ployées, pour que le microscope puisse nous permettre de dis- 

 tinguer ces molécules. Nous trouvons si e = 0,0003;-, pour a, les 

 valeurs suivantes : 



Pour/ = 0,44;* a = 730 

 » / = 0,35;- a = 600. 



Ouvertures qui nécessiteraient des grossissements minimum 

 de 400000 ou 300 000 diamètres pour être utilisées. 



Or comme a = n sin u et que la valeur maximale de sin u 

 est 1, nous devrions avoir : 



n = 600 ou 730. 



Nous ne pouvons nous faire aucune idée de ce que seraient 

 des milieux avec des indices de réfraction pareils. Celui des 

 corps les plus réfringents que nous connaissons actuellement 

 n'atteint pas même 3. Les propriétés optiques de milieux hypo- 

 thétiques pareils seraient, du reste, telles que seuls les rayons 

 dont l'angle d'incidence serait très faible pourraient y pénétrer 

 et en ressortir pour passer clans les milieux dont nous disposons 

 actuellement. 



Si nous admettons comme limite de a la valeur de 2,5, comme 

 >. = 2 ae, nous devrions avoir dans ce cas : 



). = 0,0015;% 



C'est-à-dire utiliser des ondes vibratoires dont nous n'avons 

 aucune idée à l'heure qu'il est, qui seraient les harmoniques su- 

 périeures de celles que nous percevons sous la forme d'ondes 

 lumineuses, exactement comme celles-ci sont les harmoniques 

 supérieures des ondes calorifiques. La dernière raie du spectre 

 ultra-violet de l'hydrogène que la photographie a pu nous mon- 

 trer, correspondant d'après les recherches de M. Schumann à 



