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Si donc on désigne par M la masse spécifique du gaz, c'est-à- 

 dire la masse totale des molécules qui occupent l'unité de volume 

 du gaz au repos, l'expression : 



représentera la valeur de l'énergie cinétique, due à l'action de 

 la source sonore A, qui existe à un instant quelconque dans la 

 couche G. Je dis « à un instant quelconque»; on voit en effet 

 que t ne figure point dans l'expression trouvée. 



Or M. Grinwis a montré 1 qu'une source sonore d'étendue infi- 

 niment petite telle que À engendre dans une couche sphérique 

 de centre A et d'épaisseur l telle que G des quantités égales 

 d'énergie cinétique et d'énergie potentielle (énergie de compres- 

 sion et dilatation). Donc la quantité totale d'énergie que la 

 source A engendre dans la couche G a pour expression : 



(1) | M |^[(rH-0 3 -^] 



4t: 2 



T" 1 * 



Supposons à présent qu'il y ait une seconde source sonore B 

 suffisamment rapprochée de la source A pour qu'on puisse ad- 

 mettre que l'une et l'autre coïncident avec le centre commun 

 des deux surfaces sphériques qui limitent la couche G. Calculons 

 alors la quantité d'énergie engendrée dans la couche G par l'ac- 

 tion des deux sources sonores ensemble, en admettant que le 

 principe de la superposition des petits mouvements énoncé plus 

 haut soit applicable. Supposons pour abréger les calculs : 



1° Que l'amplitude des vibrations est la même chez les deux 

 éléments de matière qui constituent les sources A et B, en d'au- 

 tres termes que l'intensité sonore des deux sources est la même. 



2° Que les phases de leurs deux mouvements vibratoires coïn- 

 cident à chaque instant. 



De ces deux hypothèses, il résulte évidemment que la phase 

 du mouvement oscillatoire d'une molécule quelconque de la 

 couche G sera sensiblement la même sous l'action de la source 

 A seule et sous l'action delà source B seule. Cela étant, la valeur 

 de l'élongation S de la molécule m\ sous l'action simultanée 



1 Archives néerlandaise*, tome X. 





