X PROCES-VERBAUX 



tion des facteurs d et n représentant l'épaisseur de l'écran et l'in- 

 dice de réfraction de la substance. 



Dans le cas où la source lumineuse est très éloignée , le spectre 

 de diffraction vient se former au plan focal de l'objectif 1 . L'image 

 finale que le microscope nous donne de structures pareilles résulte 

 de l'interférence des rayons émanant de ce spectre dans les condi- 

 tions particulières de délimitation de ce dernier par l'ouverture de 

 l'objectif. Pour trouver l'expression mathématique de la répartition 

 du mouvement vibratoire dans le plan de l'image, il faut chercher, 

 par l'analyse, l'expression de cette répartition dans le spectre vi- 

 suel coordonné au spectre réei de diffraction qui viant se former 

 au plan focal de l'objectif et en déduire l'expression de la même 

 répartition dans le plan de l'image, après l'interférence des rayons, 

 en tenant compte de leurs différences de phase. L'expression finale 

 prend la forme d'une intégrale de Fourier. 



Pour que le microscope puisse, nous donner une image de ces 

 structures, il faut et il suffit que l'objectif admette, à côté du maxi- 

 mum absolu, au moins un maximum de deuxième ordre dans le cas 

 d'une structure assimilable à un réseau simple. L'angle ce de diver- 

 gence des maxima de deuxième ordre, formant la première rangée 

 du spectre de diffraction, est donné par la relation 



À 



sinz = — , 

 e 



}. étant la longueur d'onde de la lumière et e l'écartement linéaire 

 des éléments de la structure considérée. 



Pour démontrer le rôle de la longueur d'onde dans ces phéno- 

 mènes de diffraction qui déterminent la formation de l'image dans 

 le microscope, je mets au point sur une valve de Pleurosigma an- 

 gulatum avec un objectif à sec d'ouverture a = 0,9t) et un dia- 

 phragme à très petite ouverture Je projette successivement sur le 

 miroir du microscope les différentes parties d'un spectre assez 

 étendu, pour que l'éclairage axial puisse être considéré comme ho- 

 mogène. Dans le rouge du spectre, l'objectif ne peut donner aucune 

 image de la structure du Pleurosigma, parce que l'angle de diver- 

 gence des premiers maxima secondaires du spectre de diffraction 

 est si grand, que les faisceaux correspondants ne peuvent être 

 admis par l'objectif. En passant graduellement du rouge au jaune, 

 au vert, au bleu et au violet du spectre, on voit ces maxima appa- 

 raître dans l'iris de l'objectif et se rapprocher du maximum absolu 

 à mesure que la longueur d'onde diminue. Avec cette apparition de 

 ces maxima, la structure devient visible dans l'image microsco- 

 pique. 



Si nous appelons u le V s angle d'ouverture de l'objectif, il faut 

 pour que le microscope nous donne une image d'une structure 

 composée d'éléments dont l'écartement linéaire est e, que nous 

 ayons : 



/. 

 sin u = — 

 e 



1 Et peut ùtre vu eu plaçant l'œil à l'orif ce du tube après avoir enlevî 

 l'oculaire. 



