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pour l'éclairage axial, et, comme l'ouverture numérique a de l'ob- 

 jectif dépend de l'indice de réfraction n du milieu entre l'objectif et 

 l'objet, de telle sorte que 



a = n sin u . 

 nous devons avoir : 



« = n sin a = 



e 



et pour l'éclairage à son maximum d'obliquité : 



/ 



a = 11 sin u = , 



2e 



d'où 



/. 



e = , 



2a 



qui est la formule d'Helmholtz et Abbé. Elle donne la limite du pou- 

 voir résolvant, limite qui ne dépend donc que de la longueur d'onde 

 de la lumière et de l'ouverture de l'objectif. Ce pouvoir résolvant 

 du microscope ne dépend donc nullement du grossissement, il ne 

 peut être assimilé au pouvoir optique du télescope, puisque celui-ci 

 est proportionnel au diamètre de l'ouverture par laquelle les rayons 

 incidents pénètrent dans l'instrument. 



Les limites extrêmes de longueur d'onde que nous pouvonsutili- 

 ser dans les conditions actuelles sont '/. = û>,4'J pour l'observation 

 directe et À = f>,35 pour la photographie. L'angle d'ouverture de 

 l'objectif ne peut dépasser 140 à 160», et l'ouverture numérique la 

 plus forte réalisée pour le moment est 1,6. Dans ces conditions, le 

 microscope peut nous montrer des éléments de structure éloignés 

 de (>,17 l'un de l'autre, soit 5800 éléments au millimètre avec la 

 lumière blanche. Avec la lumière violette À = 0,\44 du spectre, 

 nous arrivons à e = 0:^,14, soit 7000 éléments au millimètre. Par la 

 photographie X = 0j»,35 e =0,10 soit 10 000 éléments au milli- 

 mètre. 



La question de savoir si jamais le microscope pourra être assez 

 perfectionné pour nous permettre de distinguer les molécules, peut 

 être résolue de la même façon. En admettant que l'écartement 

 linéaire du centre d'une molécule au centre de l'autre est de 

 loowooo de miI1 > soit e =0*,0003 (travaux de Thomson, Dupré, 

 etc.), il faudrait, pour les distinguer, des ouvertures d'objectifs exi- 

 geant l'emploi de milieux d'indices de réfraction allant de 600 à 730, 

 ou bien utiliser des longueurs d'ondes de 0^,0015 encore inconnues 

 à l'heure qu'il est, les plus courtes que nous connaissions étant 

 ,100 (dernière raie du spectre de l'H d'après M. Schumann). En 

 prenant comme dimension de la molécule . t u J, 00 „ de mill., soit. 

 e + 0;\<)01 , nous arrivons à des ouvertures égales à 175 à 2-20 ou 

 à des longueurs d'ondes de OisOOô. Ceci nous indique clairement 

 que la vision ou la photographie des molécules au moyen du mi- 

 croscope est un fait physiquement impossible. La courbe du pro- 

 grès, dans ce domaine, tend à devenir asymptotique, comme elle 



