4 Siedentopf: Ultramikroskopische Abbildung linearer Objekte. XXIX, 1. 



Die Abbildung punktförmiger Objekte. Wir erlaubten uns 

 bei Besprechung der Beugung an Hächenhaften Objekten diese nach 

 Abbe durch die Annahme periodischer Streifengitter zu idealisieren, 

 um bei der unendlichen Mannigfaltigkeit der vorkommenden Struk- 

 turen einen einfachen schematischen Überblick gewinnen zu können. 

 Wir werden uns auch die punktförmigen Objekte idealisieren und 

 annehmen, daß diese nach allen Richtungen des Raumes hin klein 

 gegen die Wellenlänge des Lichtes seien, also klein gegen die Größe 

 1 mm dividiert durch 2000. 



Über die Zerstreuung des Lichtes an solchen Teilchen hat 

 Tyndall (1) Versuche angestellt. Er beleuchtete z. B. Dämpfe von 

 Buthyläther in Luft durch einen starken Strahl von elektrischem 

 Bogenlicht und beobachtete die photochemische Bildung blauer Wolken, 

 die er als aus sehr kleineu Teilchen bestehend annahm, wie man sie 

 nach der Methode des Verfassers (2) mit dem Kardioid-ültramikro- 

 skop direkt sich bilden sieht. 



Durch das von diesen Teilchen zerstreute , vornehmlich blaue 

 Licht wurden die Wolken makroskopisch sichtbar und es fand 

 Tyndall ferner, daß das zerstreute Licht vollkommen polarisiert 

 war nach der Ebene, welche den beleuchtenden Strahl und die dazu 

 senkrechte Beobachtungsrichtung enthält. 



Stokes (3) hatte schon früher theoretisch die Erscheinung auf 

 Beugung des Lichtes an kleinsten Teilchen zurückgeführt und die 

 Erklärung dieser Polarisation gegeben. Eine einfache theoretische 

 Erklärung gab später Rayleigh (4) [Strutt]. 



Für das Verständnis des Späteren genügt es, die hauptsäch- 

 lichsten Resultate zusammenzustellen. Fällt ein Lichtstrahl auf ein 

 Teilchen, das nach allen Richtungen hin sehr klein gegen die Wellen- 

 länge des Lichtes ist, so gehen von ihm nach allen Riclitungen des 

 Raumes hin neue Lichtstrahlen aus. Da diese Lichtstrahlen gegen die 

 Richtung des einfallenden Lichtes abgelenkt sind, sprechen wir von 

 gebeugtem Licht und nicht, wie ausdrücklich betont werde, von 

 Reflexion oder Brechung des Lichtes, weil diese Begriffe ihre Be- 

 deutung verlieren, wenn wir zu Dimensionen hinabsteigen, die kleiner 

 sind als die Wellenlänge des Lichtes. Die Gesamtheit des an einem 

 solchen Teilchen nach allen Richtungen des Raumes hin abgebeugten 

 Lichtes bezeichnen wir als Kugelwelle (Fig. 2). Das Teilchen strahlt 

 ähnlich wie eine einzige winzige Lichtquelle, die auch nach allen Rich- 

 tungen hin leuchtet. Es verursacht demnach durch die Entsendung 

 einer selbständigen Beugungswelle, deren Zentrum es bildet, eine 



