XXIX, 1. Sit'dontopf: Ultramikroskopische Abbildung linearer Objekte. 1<J 



feldbeleuclituug für beide Objektive die „Dunkelaziraiite" t' nnd C" 

 feststellen und das Verhältnis berechnen : 



2) ^ = $:-^:,=«-4 

 ^ sm «o" cos C" 



jNIan kann umgekehrt die Apertur der Beleuclitung aus der 

 Messung des dunklen Sektors bestimmen, wenn die Apertur des 

 Objektivs bekannt ist. Annäherungswerte dafür g:eben die Angaben, 

 die jeder Fabrikant dem Objektiv mitgibt. Genauere Werte , als 

 diese nur durchschnittlichen und meist abgerundeten Fabrikdaten 

 geben natürlich Sondermessungeu mit Hilfe des AnnKSchen Aperto- 

 meters. 



Da das letztere Instrument nur zur Messung der Aperturen von 

 Objektiven bequem ist, wird man unserer neuen Methode den Vorzug 

 geben, wenn z. B. die praktisch wirksamen Aperturen von Paraboloid- 

 kondensoren ermittelt werden sollen. Man bringt zu diesem Zweck 

 zweckmäßig eine schlitzförmige Blende unter den Paraboloidkondensor, 

 wobei der Schlitz über die ganze freie Öffnung desselben hinans- 

 gelien muß. Dann liefert der Wert des damit bestimmten Dunkel- 

 sektors die Unterlage zur Berechnung der Minimalapertur des Para- 

 boloidkondensors, während die Maximalapertur resultiert, wenn man 

 nachträglich eine Irisblende unter dem Kondensor so weit zuzieht, 

 daß gerade noch Licht in den Kondensor eintritt. 



Krummlinige lineare Objekte. Bisher haben wir unsere Be- 

 trachtungen auf den Fall beschränkt, daß die abbeugende Nadel 

 geradlinig ist. Nur dann entstehen aus einer einfallenden ebenen 

 Welle durch Beugung Kegelwellen und im Sonderfall des senkrechten 

 Einfalls Z'ylinderwellen. Und im Mikroskopfeld ist die Erscheinung 

 so , daß entweder die ganze Nadel sichtbar wird oder sie bleibt 

 unsichtbar, je nachdem die Mantelstrahlen des abgebeugten Strahlen- 

 kegels in das Mikroskopobjektiv eindringen können oder nicht. 



Viel verwickelter werden die Verhältnisse, wenn die Nadel nicht 

 geradlinig, sondern gebogen ist. liier wird man im Bilde jeweils 

 nur bestimmte Stellen der gebogenen Linie leuchtend sehen und 

 nur in Sonderfällen der einseitigen üunkelfeldbeleuchtung die ganze 

 Kurve auf einmal. Man darf vermuten, daß immer nur diejenigen 

 Stellen der gebogenen Linie hell erscheinen, deren Tangenten, wenn 

 sie durch gleichgerichtete Nadeln ersetzt würden , sichtbar wären. 

 Natürlich haben bei gebogenen linearen Objekten die Beugungswellcn 

 eine ganz andere Gestalt als die bisher betrachteten Kugelwellen. 



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