XXIX,]. Siedentopf: Ultramikroskopische Abbildung linearer Objekte. 23 



die vorhergehende und der äußerste Tangentialschnltt ergibt wieder 

 einen Punkt P'. 



Die ganze Wellenfläche hat kein Zentrum der Symmetrie, wie 

 die liingtiäche ; sie besitzt nur zwei Symmetrieebenen , deren eine 

 senkrecht zur Kreisebene steht und den Kreis in der Richtung der 

 einfallenden Strahlen halbiert, deren andere in der Kreisebene liegt. 

 Die ganze Gestalt der Wellenfläche hat in diesem Fall etwa einen 

 uierenförraigen Habitus. 



Im allgemeinen Fall wird das Licht weder in der Kreisebene, 

 noch senkrecht dazu einfallen. Vermutlich gestaltet sich der Über- 

 gang der nierenförmigen zur ringförmigen Wellenfläche so , daß 

 bei zur Kreisnormalen schrägen Inzidenzen die nierenförmige Welle 

 Einbuchtungen an den Seiten erhält, die sich bei kleineren Inzi- 

 denzen vertiefen, bis ein Loch in der Wellenfläche entsteht, das 

 sich schließlich so erweitert, daß die ringförmige Welleufläche 

 entsteht. 



Aus dem Bisherigen bekommen wir eine Vorstellung, wie ver- 

 wickelt bereits die Abbildungsverhältnisse in einem so einfachen 

 Fall liegen , wie er z. B. bei der Beobachtung eines kreisrunden, 

 roten Blutkörperchens im Dunkelfeld des Mikroskops verwirklicht ist. 



Intensitätsverlauf. Wir haben bisher nur von den einhüllen- 

 den Flächen als Trägerin der Strahlungsenergie des abgebeugten 

 Lichtes gesprochen. Streng genommen, sind jedoch ihre Normalen 

 nicht die einzigen Eichtungen , in welchen abgebeugtes Licht aus- 

 gestrahlt wird, wenn sie auch jedenfalls die Richtungen der 

 maximalen Strahlung darstellen. Doch etwas abgebeugtes Licht 

 findet sich auch noch in unmittelbarer Nachbarschaft dieser Normaleu- 

 riclitungen , wenn auch in viel geringerer Intensität , die noch dazu 

 um so schneller abnimmt, je weiter wir uns von diesen Normalen 

 entfernen. 



Über diesen Abfall der Intensität außerhalb dieser Normalen- 

 richtungen können wir uns theoretisch Rechenschaft geben, wenn 

 wir genauer die Intensitäten des abgebeugten Lichtes berechnen. 

 Wir sehen hier davon ab , weil es über den bisherigen Rahmen 

 dieser Zeitschrift hinausgehen würde. 



Ein zweiter Weg ist der experimentelle Nachweis im Mikroskop. 

 Wir werden im folgenden zeigen, daß wir im Falle der Kegel- und 

 Zylinderwellen die Verteilung des abgebeugten Lichtes längs und 

 quer zu diesen Wellen sehr leicht in der hinteren Brennebene des 

 Mikroskopobjektivs beobachten können. 



