32 Siedentopf: UltraraikroskopischeAbbildung linearer Objekte. XXIX, 1. 



Bei der Figur 15 ist die Voraiissetzimg gemacht, daß jedem 

 Azimut nur eine und dieselbe Apertur der Beleuchtung entspricht. 

 Tatsächlich liefert z. B. der Paraboloidkondensor einen Apertur- 

 bereich der Beleuchtung, der die Werte etwa zwischen l'O und ToS 

 umfaßt. Wir tragen dem Rechnung , w^enn wir statt eines äußeren 

 Kreises zwei konzentrische zeichnen , deren einer der geringsten, 

 deren anderer der größten wirksamen Beleuchtungsapertur des Para- 

 boloidkondensors entspricht. Die beiden Spuren L^ und L., , die 

 auf derselben Senkrechten L^L^^L.^ zur Nadelrichtung 31 K liegen 



16. 



Die Öffnung des Paraboloidkonden- 

 sors (die beiden äußeren Kreise) in 

 der verlängerten hinteren Brenn- 

 ebene eines Trockensystems (innerer 

 Kreis). 



17. 



Verbreiterung B^ Bo, der Beugungs- 

 goraden durch eine schief zur Nadel 

 M K liegende schlitzförmige Blende 

 ZjZ.2 unter dem Paraboloidkon- 

 densor. 



(Fig. 16), liefern dieselbe Sehne in der hinteren Brennebene des 

 Objektives. Sie verstärken also lediglich die Lichtmenge , die in 

 dieser Sehne auftritt. 



Verbreiterung der Beugungsgeraden. Statt 

 keitsverstärkung der Sehne tritt eine Verbreiterung 

 wenn wir die Öffnung des Paraboloidkondensors 

 daß nur ein radial gestellter, enger Schlitz frei bleibt. Drehen 

 wir das Präparat aus der senkrechten Stellung zu diesem Schlitz 

 so verbreitert sich die Sehne auf den Betrag B^B,^ (Fig. 17), der 

 der Projektionsdistanz der Endpunkte L^ und X., des Schlitzes auf 

 die Richtung der Nadel MK entspricht. 



dieser Hellig- 

 derselben ein, 

 so abblenden, 



