36 Siedentopf: UltramikroskopischeAbbildung linearer Objekte. XXIX, 1. 



strahl, C~0 die Richtung des gegen die Nadel äußerst geneigten 

 Strahles, der das Objektiv noch aufnimmt und JjK die Lage der 

 Nadel. 



Der abgebeugte Strahlenkegel wird in der Figur nur durcli 

 einen Strahl vertreten sein , der in bezug auf die Nadel CK sym- 

 metrisch zum Lichtstrahl TTL liegt. Bei großer Neigung der 

 Nadel gegen die Tisch ebene wird der abgebeugte 

 Strahlenkegel den Öffnungskegel des bjekti ves um- 

 hüllen. Wir bestimmen die Grenzneigung y gegen die Tischfläche, 

 bei welcher der Beugungskegel den Öffnungskegel von außen be- 

 rührt. Bei Nadelneigungen, die größer als dieser Grenzwert y sind, 

 wird die Nadel unsichtbar bleiben, da sich die beiden Kegel dann 

 nicht mehr durchdringen. 



Bei jener Grenzneiguug y gegen die Ebene des Mikroskop- 

 tisches, in welcher das Verschwinden der Nadel eintritt, ist offenbar 



^ LCK = ^ OCK 



also < OCK= ^-^ OCL. 



Nun ist <fi OCL = a^ -|- a^, 



also ^OCK= "^-^ un^<^MCK= ^0 CK — a^ 



= — - — ^ gleich Neigung der Nadel gegen 



Ja 



die Mikroskopachse. 



Dann liefert für 7 = -^ KCT die Gleichung y = 90^ — ^MCK 

 den Wert 



y = 900-(^^^^)oäev^900-y = "^. 



Das heißt in Worten : 



Sowie die Neigung der Nadel gegen den Mikro- 

 skoptisch größer wird als die Neigung der Winkel- 

 halbierenden zwischen Lichtstrahl und Randstrahl 

 zum Objektiv, muß sie unsichtbar werden. 



In kolloiden Lösungen können leicht z. B. als winzige Kristall- 

 nädelchen lineare Gebilde entstehen, die im Querschnitt noch ultra- 

 mikroskopisch bleiben. Sie werden durch die Molekularbewegungen 

 nicht nur unregelmäßig hin- und herbewegt, sondern sie erleiden 

 dabei auch unregelmäßige Drehungen um beliebige Achsen. 



