XXIX, 1. Siedentopf: Ultramikroskopische Abbildung linearer Objekte. 39 



Wir zeichnen eine ähnliche Figur 21, wie die letzte nur mit 

 dem Unterschied , daß wir den Randstrahl JTÖ' zum Objektiv auf 

 dieselbe Seite der Mikroskopachse legen wie den beleuchtenden 

 Strahl ~CL gleichen Azimuts mit der Nadel. Halbiert die Nadel den 

 Winkel LCO' jener beiden Strahlen, so wird damit die gesuchte 

 Grenzlage ß bestimmt. Denn bei steileren Neigungen können keine 

 Beugungsstrahlen mehr in die Richtung CO' fallen, auf dieser Seite 

 des Öflfnungskegels vom Objektiv muß also Dunkelheit in der hin- 

 teren Brennebene auftreten. Die dunkle Zone muß durch einen 

 elliptischen Bogen gemäß dem früher Vorgetragenen gegen den 

 helleren Teil der hinteren Brenn- 

 ebene abgegrenzt erscheinen (vgl. 

 auch Fig. 19). 



Offenbar ist der Winkel ß um 

 den Betrag a^ kleiner als }'. Denn 

 wenn wir die Nadel aus der Nei- 

 gung y um den Betrag a^ gegen die 

 Tischebene in ihrem Azimut drehen, 

 wandert der zu ihr symmetrische 

 Beugungsstrahl um den Winkel 2 0^, 

 d. h. aus der Lage CO in Figur 20 

 in die Lage CO' der Figur 21. 

 Damit ist 



Ol M 



90'' — ^ 



nk -\- «0 



2 



oder ^ = 90« - (^^^^)- 



21. 



Bestimmung der Grenzneigung ji 

 der Nadel gegen die Ebene des 

 Mikroskoptisches, bis zu welcher 

 sie in konstanter Maximalhellig- 

 keit erscheint. 



In dep folgenden Tabelle haben 

 wir für verschiedene Objektivaperturen die Neigungen ß und y be- 

 rechnet. 



Sämtliche Winkel gelten für ein Medium vom Brechungsexpo- 

 nenten n = 1-52. Als Apertur der Beleuchtung wählen wir die bei 

 wässerigen Medien mit dem Paraboloidkondensor in praxi maximal 

 erzielbare Apertur von 1-33. Dann wird n • sin a^ = 1*33 und 

 ak= 61 0-04. 



n sm uq 



0-8 



0-6 



0-4 



0-2 



00 



