XXIX, 1. Siedentopf: Ultratnikroskopische Abbildung linearer Objekte. 41 



Man kann es aber bei geeigneter Wahl der numerischen Aper- 

 turen der Beleuchtung und des Beobachtungsobjektives so einrichten, 

 daß ß auf 90*^ steigt. Wenn sich dann noch ein wandernder 

 Lichtschein bemerkbar macht, dürfen physiologische Er- 

 klärungen desselben herangezogen werden. 



Beobachtungen in der hinteren Brennebene bei Lage des 

 Objektes in der Tischebene. Wir kehren wieder zu dem Normal- 

 fall zurück, in welchem das lineare Objekt, vertreten durch unsere 

 Nadel, in der Ebene des Mikroskoptisches liegt und fragen nach 

 dem, was wir experi)nenteU in der hinteren Brennebene des Mikro- 

 skopobjektives ermitteln können. 



Dort beobachten wir bei einseitig schiefer Dunkelfekl- 

 beleuchtung und nur einer Nadel im Präparat einen geraden, hellen 

 Strich , der längs einer Sehne der kreisrunden ObjektivöfFnung ver- 

 läuft. Dieser Strich steht in der Tat entsprechend unserer theore- 

 tischen Ableitung senkrecht zur Nadel; er entspricht der Beugungs- 

 geraden, die durch die Nadel erzeugt wird. Die Helligkeit ist längs 

 der Beugungsgeraden nicht konstant, sondern auf der Seite am 

 größten, nach welcher zu außerhalb der Objektivöftnung die Spur 

 des Lichtstrahles liegen würde. 



Die Helligkeit nimmt nach der anderen Seite der Beugungs- 

 geraden hin merklich an Intensität ab. Die Beugungsgerade hat 

 ferner eine merkliche, wenn auch sehr kleine Breite, was einerseits 

 daher rührt, daß wir in praxi durch die exzentrische Lochblende 

 unter dem Paraboloidkondensor immer ein endliches, wenn auch 

 kleines Intervall von Azimut und Apertur beleuchtenden Strahlen 

 auf die Nadel fallen lassen. Die Breite der Beugungsgeraden ist 

 zweitens größer, weil die Mantelstrahlen der abgebeugten Kegelwellen 

 nur die Richtungen maximaler Intensität des abgebeugten Lichtes 

 repräsentieren und aucli noch in unmittelbarer Nachbarrichtung zu 

 den Normalen dieser Kegelwellen, wenn auch geringfügige Licht- 

 mengen abgebeugt werden. 



Der letztere Grund veranlaßt aber im allgemeinen keine merk- 

 liche Verbreiterung, die größer wäre, als sie der Veränderung der 

 Apertur um etwa höchstens einen Grad entsprechen würde. Eine 

 besondere mathematische Berechnung könnte , wie bereits oben be- 

 merkt, über den Abfall der Intensität quer zum Kegelmantel auch 

 theoretisch Aufschluß geben. 



Damit beantwortet sich experimentell die Frage nach der Ge- 

 nauigkeit der Aperturmessung auf Grund der Kegelwellen, bzw. der 



